WWW.KONFERENCIYA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Конференции, лекции

 

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, 2004

АКУСТИКА

О МЕТОДАХ АКУСТИЧЕСКОЙ ДИАГНОСТИКИ ПРОСТРАНСТВЕННОГО

РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВСПЛЫВАЮЩИХ ПУЗЫРЬКОВ ГАЗА В ВОДЕ

П.Н.Вьюгин, И.Ю.Грязнова, М.М.Духницкий

Нижегородский госуниверситет

С целью усовершенствования дистанционных акустических методов обнаружения и определения параметров слоёв пузырьков газа в воде была создана модельная экспериментальная установка, блок-схема которой приведена на рис.1. Данная установка позволяет изучать как прямое, так и обратное рассеяние акустических сигналов на тонком хаотическом слое всплывающих пузырьков.

Рис.1.

Радиоимпульсный сигнал, формирующийся из сигнала генератора (1), с помощью модулятора (3) через усилитель мощности (4) поступает на излучатель (10).

Излучившийся сигнал рассеивается пузырьковым слоем (14), который создается с помощью блока электролиза (12), а количество генерируемых пузырьков пропорционально току электролиза. Рассеянный назад сигнал принимается гидрофоном (11), расположенным возле излучателя (10), а рассеянный вперед – гидрофоном (13), находящимся за слоем. Принятый сигнал усиливается с помощью усилителя (6) и для выделения огибающей детектируется квадратичным детектором (7), затем на АЦП (8) подвергается оцифровке и поступает на РС (9) для дальнейшей обработки. Генератор импульсов (2) определяет параметры импульсов излучения, и с помощью регулируемой линии задержки (5) используется для синхронизации АЦП.

Частота зондирующего сигнала составляла 100 кГц и 375 кГц. Излучатель опускался в гидродинамический бассейн на глубину 1 м, место расположения примника могло изменяться как по глубине, так и по расстоянию от рассеивающего экрана. Пузырьковый слой находился в зоне Фраунгофера излучателя на расстояТруды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, нии L = 3,1 м от него. Регистрация амплитуды сигнала, как для прямого, так и для обратного рассеяния проводилась при токе электролиза на генераторе пузырьков J=1,2,3,4 A, концентрация резонансных пузырьков линейно возрастала при увеличении тока электролиза [1].

Важнейшей информацией о пузырьковом слое, которую можно получить с помощью акустических методов исследования, является определение концентрации резонансных пузырьков. Её можно оценить по измерениям средней интенсивности рассеянного поля. В данной работе изучалась средняя интенсивность как прямого, так и обратного рассеяния. По экспериментальным данным был сделан вывод о том, что средняя интенсивность обратного рассеяния (рис.2) растет с увеличением силы тока электролиза, т.е. с увеличением концентрации неоднородностей в слое. В то же время интенсивность прямого сигнала (рис.3) экспоненциально спадает с увеличением силы тока электролиза, что обусловлено большим затуханием волны в слое, содержащим большее количество рассеивателей.

1.00 1. 0. 0. 0. 0. 0. 0. J,A J,A 0. 3 4 3 1 Рис.2. Рис.3.

Таким образом, чем выше концентрация резонансных пузырьков в слое (т.е.

чем больше сила тока электролиза), тем больше интенсивность сигнала, рассеянного в обратном направлении, и тем меньше средняя интенсивность поля, прошедшего через пузырьковый слой, что позволяет (при соответствующей калибровке) по данным акустических измерений оценить концентрацию газовых пузырьков в слое жидкости.

Работа выполнена при поддержке гранта РФФИ № 04-02-16562, гранта КЦФЕ Е02-3.5-517 и гранта поддержки Ведущих Научных Школ НШ-838.2003.2.

[1] Вьюгин П.Н., Грязнова И.Ю., Курин В.В., Кустов Л.М. Сборник трудов XIII Сессии Российского Акустического общества. М.: ГЕОС, 2003, т.1, с.287.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

ОБРАЩЕНИЕ ВОЛНОВОГО ФРОНТА В АКУСТИЧЕСКОМ ВОЛНОВОДЕ

Е.Л.Бородина, В.В.Митюгов, С.И.Муякшин, А.Н.Турко Институт прикладной физики РАН Предложен метод голографического наблюдения неоднородностей в протяженных акустических волноводах постоянного сечения, основанный на принципе обращения когерентных акустических сигналов, принятых многоэлементной антенной решеткой. В 2003 году авторами была выполнена серия опытов по обращению когерентного акустического поля, формируемого точечным источником тонального или полигармонического сигналов в волноводе с воздушным заполнением. Для практической реализации была выбрана уголковая L-образная антенна, элементы которой располагались цепочкой вдоль горизонтальной и вертикальной стенок волновода прямоугольного сечения. Удалось показать возможность уверенной регистрации фокального пятна от источника и наблюдения статических неоднородностей (поглощающих экранов и фазовых экранов).

Фокусировка источника. Опыт по фокусировке источника был проведен при следующих условиях: размеры сечения канала 4040 см; координаты излучателя:

xr= 32,5 см, yr= 13 см, zr= 273 см; расстояние между соседними элементами синтезированной антенны 1 см, общее число элементов 77; сетка частот: 3кГц – 10 кГц. Согласно стандартной процедуре построения структуры обращенного поля [1] рассчитывалось пространственное распределение амплитуды обращенного поля, при этом на каждой из частот уверенно регистрировалось фокальное пятно.

На рис.1 показано распределение усредненной интенсивности обращенного поля для одной пары частот – (10 кГц, 10,25 кГц). Некогерентное частотное накопление было использовано для повышения контраста фокусировки. Разрезы (yz), (xy) и (xz) выбраны в соответствии с положением излучателя. (Естественно, что с уменьшением частоты разрешение алгоритма и Наблюдение неоднородностей. Для апробации алгоритмов вычитания первичного поля акустической засветки с целью наблюдения стационарных неоднородностей были проведены несколько экспериментальных серий с различными фазовыми и поглощающими, с объемными и плоскими объектами. (Расстояния излучателя и объектов от антенны составляли 273 см и 137 см, соответственно.) Здесь приведены результаты только двух из указанных опытных серий.



Сетка частот была выбрана в сравнительно узком и близком к оптимальному диапазоне (где размер неоднородности одного порядка с длиной акустической волны): 3.1, 3.31, 3.52, 3.73, 3.94 кГц. Подавление поля прямой засветки проводилось с Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, использованием метода малых возмущений [2], для чего был выполнен опыт с пустым волноводом, позволивший найти невозмущенные значения амплитуд и фаз сигналов на элементах антенны.

1. Волновод с помещенным внутри него баллоном, надутым гелием, при том же положении излучателя и при той же сетке частот. Скорость звука в гелии составляет 981 м/с, поэтому данный объект можно рассматривать как фазовый экран. Поперечные размеры эллипсоида составляли 21см 4см. На рис.2 приведены результаты восстановления распределения вторичного поля при усреднении интенсивности по всем пяти частотам. Пунктиром на рисунке показана область априорного ожидания объекта. Как видно из рисунков, возмущающую неоднородность удается наблюдать довольно уверенно на всех трех плоскостях. Наряду с этим, вдоль оси волновода виден характерный прерывистый след, имеющий, по-видимому, дифракционное происхождение. Подавление первичного источника в данном случае оказывается практически полным. Рис. 2. Диск из кошмы (рис.3). Диаметр диска 15 см, толщина 2 см. Отметим, что в случае плоского объекта на осевом следе появляются дополнительные локальные пятна, а подавление первичного пятна от излучателя оказывается неполным.

Таким образом, на основании результатов экспериментальных исследований продемонстрировано успешное восстановление изображений, как источника излучения, так и различных стационарных неоднородностей, внесенных в акустический канал. Выявились и некоторые дополнительные физические особенности формирования обращенного вторичного поля, которые послужат предметом для дальнейшего [1] Матвеев А.Л., Митюгов В.В., Потапов А.И. Акустика океана. -М.: ГЕОС, 1998, [2] Матвеев А.Л., Митюгов В.В., Потапов А.И. //Акуст. журн. 2001. Т.47, №2.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

ТУРБУЛЕНТНАЯ ДИФФУЗИЯ В СТРАТИФИЦИРОВАННОЙ ЖИДКОСТИ

СО СДВИГОВЫМ ТЕЧЕНИЕМ

Сейсмические движения океанского дна способны вызвать сильные возмущения океанской толщи и водной поверхности. Одним из проявлений этого эффекта является понижение температуры поверхности. Образование холодных аномалий в результате подводных землетрясений неоднократно наблюдалось в реальных условиях. В районе острова Бугенвиль с 20.04.1996 по 31.05.1996 произошло около землетрясений, при этом максимальное отклонение температуры достигало 3-6°C.

Область, захваченная аномалией, достигала 500км в диаметре, а время ее существования – около двух суток [1]. Такие аномалии легко обнаруживаются спутниковыми и.к. системами, и могут поэтому служить индикаторами подводных землетрясений и связанных с ними волн цунами.

Предположительно, одним из механизмов выхолаживания поверхности является разрушение океанского термоклина турбулентными возмущениями, порожденными сейсмическими движениями дна или обрушением волн, параметрически возбуждаемых периодическими толчками. Перемешивание в области термоклина происходит за счет того, что во время действия источника толщина турбулизованной области растет и достигает области скачка температуры. Вовлечение невозмущенных слоев в область турбулентности оказывается возможным благодаря турбулентной диффузии. Турбулентность в стратифицированной жидкости со сдвиговым течением описывается следующей системой уравнений [2]:

где b – турбулентная энергия, – плотность жидкости; уравнение (1) – полуэмпирическое уравнение баланса турбулентной энергии, уравнение (2) описывает динамику изменения плотности среды под действием перемешивания.

Анализ этих уравнений базируется на уже исследованной ранее задаче о распространении турбулентности в однородной жидкости без сдвигового течения. [3].

В такой задаче может быть найдено автомодельное решение в виде резкого фронта, движущегося с постоянной скоростью. Ниже приведены результаты численного решения общей системы (1)-(2).

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, При этом, для случая неоднородной жидкости со сдвиговым течением профиль турбулентной энергии также характеризуется резким фронтом. Профили турбулентной энергии, рассчитанные в различные моменты времени, показаны на рис.1.

Войдя в область скачка плотности, турбулентность перемешивает жидкость, стремясь сделать ее однородной, благодаря чему градиент плотности (рис.2), а, следовательно, и температуры, “размывается”, сглаживается. При достаточно интенсивном перемешивании температурные возмущения, в конечном счете, достигают поверхности, что и объясняет возникновение холодных аномалий. Задача о турбулентной диффузии может быть использована не только при решении вопроса о понижении температуры поверхности, но и в задаче о формировании термоклина, а также в задаче о турбулентном газообмене в верхнем слое океана.





Отдельная благодарность Пискуновой Л.В. за помощь при составлении программы.

Работа выполнена при финансовой поддержке программы Президиума РАН “Математические проблемы нелинейной динамики”.

[1] Носов М.А. Динамика водного слоя при сильных сейсмических движениях океанического дна (цунами, моретрясения и родственные явления). Дисс. на соискание ученой степени д.ф.-м.н. -Москва, 2003, с. 236.

[2] Монин А.С., Яглом А.М. Статистическая гидромеханика. Часть 1. -М.: Наука, 1965, с.345.

[3] Баренблатт Г.И. Подобие, автомодельность -Ленинград: Гидрометеоиздат, 1978, Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

О ДИФРАКЦИОННОМ СПОСОБЕ ФОКУСИРОВАНИЯ

Научно-исследовательский радиофизический институт В [1] показано, что по совокупности признаков наилучшими скважинными антеннами являются цилиндрические зонные линзы. При создании фокусирующих скважинных антенн, которые, например, были использованы для интенсификации процесса подземного выщелачивания [2], применялось простое геометрическое правило: активные элементы объединялись в группы (зоны) таким образом, чтобы выполнялось приближённое равенство hn (n 1 / 4)l F, где hn – координата вдоль образующей антенны, соответствующая концу n-й зоны Френеля, l – длина продольной волны в массиве, F – фокусное расстояние. Схема разбиения апертуры антенны на зоны показана на рис.1. Антенны собирались из пьезокерамических цилиндров, для упрощения коммутации в соседних зонах использовались цилиндры с противоположной поляризацией. Оценки для амплитуд упругих полей, создаваемых разработанными антеннами даны в [1].

Приведённое выше равенство не является единственным правилом, по которому можно создать фокусирующее зонно-линзовое распределение на цилиндрической апертуре. Оказывается можно не заполнять полностью всю апертуру скважинной фокусирующей антенны акустическими преобразователями, и получить коэффициенты усиления, близкие к характерным для зонной линзы. Технологически это будет выглядеть следующим образом: из выбранного типа акустических преобразователей полностью собирается первая зона Френеля, затем собираются зоны определённого волнового размера (которые в дальнейшем будем называть дополнительными зонами), занимающие области на цилиндрической апертуре с центрами в границах цилиндрических зон Френеля [3], т.е. в точках hn (n 1 / 4)l F, n > 1. Выбор волнового размера этих зон будет обсуждаться ниже. Преобразователи, заполняющие первую зону Френеля, находящиеся между второй и третьей, четвёртой и пятой зонами и т.д., запитываются в фазе, остальные – в противофазе. Схема заполнения апертуры антенны преобразователями показана на рис.2. На рис.3 показаны характерные распределения амплитуды радиальных смещений в фокальной плоскости ( k l z = 0 ) в околоскважинном пространстве для обоих вариантов реализации зонной линзы. Классическая зонная линза (7 зон Френеля) – 1, зонная линза с не полностью заполненной апертурой – 2, центр последней дополнительной зоны в этой антенне находится в точке h7. Численные значения параметров для расчётов взяты из [1], рассматривается случай, когда система антенна – скважина – массив настроена в резонанс [1]. По коэффициенту усиления зонная линза с не полностью заполненной апертурой практически не уступает классической зонной линзе, однако, при одном и том же размере первой зоны Френеля фокус у классической линзы находится несколько дальше.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, областей. У линзы с не полностью заполненной апертурой фокальная область контрастней, чем у классического варианта цилиндрической зонной линзы, т.е. поле за точкой фокуса спадает значительно быстрее. Данное излучающую апертуру. По оценкам, для изготовления зонных линз с не полностью заполненной апертурой, эквивалентных по габариРис.1 Рис. 2 там фокусирующим антеннам из [2], понадобится на четверть меньше электроакустических преобразователей, чем для антенн из [2]. Свойство контрастности фокуса может быть полезным при развитии нелинейных методов исследования около скважинного пространства [2]. Кроме того, это даёт дополнительные возможности при разработке методов акустической интенсификации геотехнологических процессов. Амплитуда поля в фокусе линзы с не полностью заполненной апертурой существенно зависит от размеров дополнительных зон. Кроме того, оказывается, что для наилучшей фокусировки волновые размеры дополнительных зон должны уменьшаться с их номером. Численный эксперимент показывает, что размеры дополнительных зон m должны уменьшаться с их номером, примерно, как m, где m=1 соответствует первой дополнительной зоне, находящейся в области с центром в точке h2, т.е. между второй и третьей цилиндрическими зонами Френеля. Размер дополнительной зоны 1, таким образом, должен быть меньше чем длина продольной волны в массиве, оптимальное значение 1 ~ 0.8l. Кроме того, необходимо выполнение условия F>>.

Работа выполнена при поддержке РФФИ, проекты 03-02-16805, 03-02-17074, гранта “Научные школы” НШ-838.2003.2 и ФЦП “Интеграция”.

[1] Касьянов Д.А. //Изв. вузов. Радиофизика. 2003. Т.46, №2. С.111.

[2] Касьянов Д.А., Шалашов Г.М. //Изв. вузов. Радиофизика. 2002. Т.45, №2. С.170.

[3] Касьянов Д.А. //Изв. вузов. Радиофизика. 2000. Т.43, №9. С.782.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ НЕРОВНОСТЕЙ РЕЛЬЕФА ДНА

НА КОГЕРЕНТНОСТЬ ГИДРОАКУСТИЧЕСКИХ ПОЛЕЙ

ОТ НЕСТАЦИОНАРНЫХ ИСТОЧНИКОВ

А.Г.Кошкин1), А.И.Хилько2), И.М.Приходько3) Нижегородский госуниверситет, 2)Институт прикладной физики РАН, Будем считать, что гармонический сигнал от нестационарного источника принимается закрепленным вблизи дна гидрофоном (рис.1). Эффективность когерентной обработки принятого сигнала будет определяться случайными вариациями положения источника и приемника, а также неровностями дна. Для оценки влияния неровностей дна на когерентность сигнала нестационарного акустического источника рассмотрим для простоты случай абсолютно жесткого дна, имеющего крупномасштабные по сравнению с длиной волны излучения неровности. Наличие таких неровностей вызывает случайные вариации принимаемого поля, возникающие за счет рассеяния поля источника неровностями дна, что ухудшает эффективность когерентной обработки. В настоящем исследовании для расчета рассеянного неровным дном поля использовался метод численного моделирования интеграла Кирхгофа. При расчетах характерные размеры случайно распределенных неровностей составляли величину порядка 10-20 длин волн. При вычислениях рассеянного поля число вторичных источников на масштабах длины волны поля подсветки ровнялось пяти. На рис.2 показаны результаты когерентного накопления сигнала от движущегося над приемником источника с помощью фильтра, оптимального для плоского дна в случаях движения объекта над плоским дном (тонкая линия) и дном, имеющим случайные неровности (жирная линия). По оси ординат на рис.2 отложено соотношение сигнал/шум сжатого сигнала в случае, когда сигнал/шум на входе оптимального фильтра составляет 0 дБ. Ослабление эффективности когерентного накопления можно скомпенсировать при наличии априорной информации о рельефе дна и его акустических свойствах.

На рис.3 показаны результаты такого же когерентного накопления, но уже с учетом в конструкции фильтра характеристик неровного дна. Как видно из рисунка, эффективность сжатия сигнала остается такой же высокой, как и в отсутствии неровностей. Использование априорной информации о рельефе дна позволяет повысить точность определения углового положения объекта вертикально развитой антенной решеткой путем построения системы пространственных фильтров, оптимальных для суммарного сигнала при известных неровностях донной поверхности и обеспечить дополнительный выигрыш в отношении сигнал/шум. На рис.4 представлены результаты построения углового изображения источника, который находился под углом 14° в численном эксперименте в океане с неровностями дна тех же, что и в предыдущих расчетах, масштабов. Расчеты проводились для фильтров, соответствующих моделям свободного пространства (1), отражающей плоской поверхности (2) и рассеяния неровным дном (3).

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, В случае случайных вариаций положения источника или приемника вследствие влияния подводных течений, когерентность принимаемого сигнала разрушается не только за счет флуктуаций дистанции между источником и приемником, но и за счет случайного изменения амплитуд и фаз акустических волн, рассеянных неровностями дна. На рис.5 показана структура спектра флуктуаций наблюдаемого на глубине 1000 м сигнала при случайных вариациях положения источника, закрепленного к неподвижному носителю тросом на глубине 100 м, в случае отсутствия (1) и присутствия (2) неровностей дна. Из этих расчетов следует, что присутствие неровностей может привести к возникновению пьедестала в структуре спектра линии наблюдаемого акустического поля вблизи неровного дна.

Как показывают исследования, неровности рельефа дна приводят к разрушению когерентности, что может привести к уменьшению эффективности когерентного накопления сигналов нестационарных источников.

Работа выполнена при поддержке РФФИ (грант № 03-02-17556).

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

ОБ ОДНОМ МЕТОДЕ АБСОЛЮТНОЙ КАЛИБРОВКИ МИНИАТЮРНЫХ

ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ПРИЁМНИКОВ УЛЬТРАЗВУКА

Д.А.Касьянов 1), В.В.Курин2), В.В.Редкозубов2) Научно-исследовательский радиофизический институт Определение чувствительности ультразвуковых преобразователей – необходимый и весьма важный аспект проведения многих акустических измерений. Как показывает практика проведения исследований, легче изготовить преобразователь, чем градуировать его. На кафедре акустики Нижегородского госуниверситета проведение абсолютных акустических измерений с использованием калиброванных преобразователей проводилось под руководством профессоров Гурбатова С.Н. и Сутина А.М. в 90-е годы прошлого века. Для определения чувствительности примников и излучателей ультразвука использовались методы градуировки, основанные на принципе взаимности и методе сравнения. Эти измерения осуществить в относительно низкочастотной области звуковых частот порядка десятков и сотен килогерц. Проведение лабораторных исследований на частотах мегагерцового диапазона проводились всегда с использованием некалиброванных преобразователей.

С 2000 года на кафедре проводятся исследования образования ударных волн в слаборасходящихся акустических пучках. Для решения этой задачи были изготовлены миниатюрные широкополосные пьезоэлектрические приёмники ультразвука для работы в диапазоне высоких ультразвуковых частот (до десятков МГц). Поперечный размер пьезокерамической плёнки (а) толщиной 10 мкм составлял 11мм.

Как известно, чувствительность подобных приёмников не зависит от частоты вплоть до резонанса керамики, в нашем случае – до 108 Гц, и фазовая характеристика линейна в рабочем диапазоне частот [1].

Для определения абсолютного значения чувствительности использовался метод, основанный на явлении искажения синусоидальной формы волны конечной амплитуды, распространяющейся в воде, и определение координаты разрыва в плоской волне. Для этого метода определения чувствительности чрезвычайно важным является исключение нелинейных искажений в излучающем и приёмном трактах экспериментальной установки. Это и было выполнено при разработке и создании лабораторного стенда[2].

Согласно [3], координата разрыва в плоской волне, распространяющейся в идеальной среде, определяется следующим выражением:

воды этот параметр равен 3,5). Спектральный состав искажённой волны достаточно близок к спектральному составу идеальной пилообразной волны (в среде без диссиТруды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, пации) до номеров гармоник n, для которых выполняется условие, что текущее число Рейнольдса (Ren=Re0/n) значительно превышает единицу. При проведении лабораторного эксперимента это условие выполнялось вплоть до гармоник с номерами n~30, так как определённое в эксперименте число Рейнольдса Re0=50. С учётом связи давления и скорости в плоской волне p=c легко получить явную зависимость давления от координаты разрыва:

Таким образом, измеряя координату разрыва, мы определяем давление в акустической волне. Данный метод калибровки позволяет получать достоверные результаты при выполнении следующих условий: приёмник малых размеров по сравнению с поперечным масштабом звукового пучка должен находиться на оси излучения; длина дифракционной расходимости пучка на частоте накачки значительно превышает длину образования разрыва.

В эксперименте использовался круглый поршневой пьезокерамический излучатель диаметром D =3,0 см, работающий на частоте накачки f0=3 МГц. Определённая в эксперименте координата разрыва составляла Lp=12 см, а длина дифракционной расходимости LД=D2/ превышала 180см. Характерный поперечный размер калибруемого приёмника ультразвука (а) был в тридцать раз меньше диаметра исходного пучка.

Поскольку измерения проводились в ограниченном объёме, для уменьшения реверберационных помех использовался импульсный режим излучения. Длительность импульса составляла 80 мкс.

Регистрация изменения формы и измерение амплитуды акустической волны осуществлялось цифровым осциллографом Tektronix TDS 3032B с полосой пропускания 300 МГц. Использование столь широкополосного приёма исключало возможность электрических искажений в приёмном тракте установки. Определённая чувствительность пьезоэлектрического приёмника составила =1,2310 -2 мкВ/Па.

Следует отметить, что близкий к этому метод калибровки пьезоэлектрических приёмников ультразвука используется учёными Акустического института РАН.

Работа выполнена при поддержке грантов РФФИ № 03-02-16805, № 02-02гранта “Ведущие научные школы” 838.2003.2 и гранта программы “Университеты России” УР 01.01.021.

[1] Романенко Е.В. Физика и техника мощного ультразвука –М.: Наука, 1967. 379с.

[2] С.А.Егорычев, Д.А.Захаров, В.В.Курин, Л.М.Кустов, О.В.Лебедев //В кн. Тр. 3-й конф по радиофизике. 7 мая 1999 г./Ред. А.В. Якимов. –Н.Новгород: ТАЛАМ, 1999, с.250.

[3] Руденко О.В., Солуян С.И. Теоретические основы нелинейной акустики. –М.:

Наука, 1978, 288с.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

ПЕРСПЕКТИВЫ ПРИМЕНЕНИЯ АКТИВНОЙ ГИДРОЛОКАЦИИ ДЛЯ УЧЕТА

БАЙКАЛЬСКОЙ НЕРПЫ

Е.А.Баранов, П.Н.Аношко, К.Б.Иванов1);

С.И.Муякшин, А.В.Купаев, В.Н.Шанин2); Е.В.Веретенников3) Лимнологический институт СО РАН, 2)ИПФ РАН, 3)ННГУ Популяция байкальского тюленя (нерпы) является завершающим звеном трофической цепи озера и играет важную роль в поддержании равновесия его экосистемы [1]. Поэтому контроль численности популяции является важнейшей задачей.

Существующие методы [2] не позволяют достоверно оценить эту численность и ее тренды. К тому же, они требуют отстрела животных, что стимулирует охоту на нерп. Отсюда следует необходимость разработки новых методов учета численности, имеющих хорошо оцениваемую точность и не требующих уничтожения животных. Зиму нерпа проводит подо льдом, а летом, за исключением короткого периода линьки, практически все время находится в воде; залежек не образует. Поэтому для ее учета невозможно применить наблюдение и фотосъемку с воздуха.

Одной из перспективных возможностей решения этой задачи является использование метода активной акустической локации. Этот метод широко применяется для подсчета рыбных запасов, в том числе – байкальского омуля [3].

Для подсчета числа животных, обитающих в акватории Байкала, можно использовать гидролокацию наклонным лучом, направленным перпендикулярно курсу судна. Важной величиной, необходимой для расчета и проектирования соответствующей акустической системы, является сила цели (СЦ) лоцируемого объекта.

В марте 2003 г. впервые были проведены измерения СЦ байкальской нерпы.

Измерения проводились в условиях, близких к натурным (акватория Байкала, покрытая льдом) с использованием живой взрослой самки нерпы массой 64 кг. Нерпа на растяжках и в специальной сбруе опускалась в прорубь, проделанную во льду на расстоянии 200 м от берега. Конструкция сбруи и предварительные тренировки нерпы в бассейне позволяли ориентировать ее в трех ракурсах: головой к антенне, боком к антенне головой вниз и боком к антенне головой вверх на глубине 5 м под прорубью (глубина дна под прорубью была 18 м). Материал сбруи давал пренебрежимо малое отражение. Благодаря тренировкам, нерпа могла находиться в требуемом положении несколько минут, затем она поднималась на поверхность для вентиляции легких.

Для измерений использовался двухчастотный гидролокатор (ГЛ). ГЛ состоит из приемопередатчика и акустических преобразователей от эхолота FWGT-43 фирмы Furuno, работающих в комплексе с разработанной в ИПФ РАН компьютерной системой управления, сбора, отображения и регистрации данных. Основные технические характеристики ГЛ: акустическая мощность – до 5 КВт; рабочие частоты – 28 (НЧ) и 50 (ВЧ) КГц; разрешение по дальности – 0,32 м; диапазоны дальности – от 1 до 200, 400, 800 и 1600 м; ширина диаграммы направленности на НЧ – 8°14° и на ВЧ – 6°. Данные после цифровой фильтрации и гетеродинирования записываются на жесткий диск с сохранением фазовой Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, 20 кГц. Акустические антенны ГЛ на штанге погружались в прорубь, находившуюся на расстоянии 23 м от проруби, куда погружалась нерпа. Антенны располагались на глубине 3 м и могли поворачиваться в вертикальной и горизонтальной плоскости. ГЛ был прокалиброван в лабораторном бассейне ИПФ РАН.

Рассмотрим результаты измерений. СЦ байкальской нерпы на высокой частоте несколько меньше, чем на низкой и заметно меняется в зависимости от положения нерпы относительно антенны: от –40 дБ при ориентации головой к антенне до –25 дБ при нахождении боком к антенне на НЧ, и от –47 дБ до –27 дБ на ВЧ. Помимо этого, сила цели меняется также в зависимости от времени пребывания животного под водой. Так, в боковом ракурсе СЦ снизилась на 1,3 дБ на НЧ и на 3,5 дБ на ВЧ через 11 мин. Однако при ориентации нерпы головой к антенне в течение минут СЦ повысилась на НЧ на 8,6 дБ и снизилась на 3,9 дБ на ВЧ. Этот эффект пока не нашел удовлетворительного объяснения и нуждается в дополнительном исследовании. СЦ подвержена также значительным вариациям от импульса к импульсу, что, по-видимому, связано с подвижностью животного. Для сравнения: СЦ самки бутылконосого дельфина массой 128 кг в боковом ракурсе менялась от –11 дБ на частоте 23 кГц до – 24 дБ при изменении частоты до 80 кГц, причем изменение происходило немонотонно с локальным максимумом –18 дБ при 66 кГц [4].Таким образом, отражающая способность мелких тюленей, к которым относится байкальская нерпа, значительно ниже, чем мелких китообразных: отличаясь по массе в 2 раза, байкальская нерпа имеет силу цели на 10-15 дБ меньшую, чем дельфин.

С точки зрения практической реализуемости дистанционного акустического метода учета нерп определяющее значение имеет дальность их обнаружения в реальных условиях. Расчеты показали, что для упоминавшегося выше ГЛ при работе наклонным лучом под взволнованной поверхностью (угол наклона – 3°, глубина погружения антенны – 3 м, скорость ветра – 8 м/с) дальность обнаружения объекта с СЦ –25 дБ составит от 600 м на ВЧ до 800 м на НЧ. Причем лимитирует дальность не поверхностная реверберация, а уровень шумов приемного тракта. Натурные измерения дают для отношения интенсивности отраженного от нерпы сигнала к дисперсии шума величину от 50 до 70 дБ. Поскольку без учета затухания ультразвука ослабление эхосигнала от одиночного рассеивателя составляет 40lg10(R/R0), отраженный сигнал упадет до уровня шума при дальности R=R010(5070)/40. Принимая R0=23 м (расстояние от антенны до нерпы), получим следующую оценку дальности обнаружения: R=3651230 м. Хорошее согласование этой величины с расчетной позволяет утверждать, что на основе гидролокатора ИПФ РАН может быть создана система мониторинга популяции байкальской нерпы.

[1] Пастухов В.Д. Нерпа Байкала: биологические основы рационального использования и охраны ресурсов. -Новосибирск: Наука, 1993.

[2] Петров Е.А., Воронов А.В., Иванов М.К. //Зоологический журнал. 1997. Т.76, №7. С.858.

[3] Сиделева В.Г., Смирнов В.В., Мамылов В.С., Немов В.И., Пушкин С.В.

//Рыбное хозяйство. 1996. №6. С.37.

[4] Whitlow W.L. //JASA. 1996. V.99, N6. P.3844.

РЕЗУЛЬТАТЫ ИНТЕРФЕРОМЕТРИЧЕСКОГО ЭКСПЕРИМЕНТА

ПО ЗОНДИРОВАНИЮ ТУРБУЛЕНТНОЙ ВОДНОЙ СТРУИ

УЛЬТРАЗВУКОВЫМ СИГНАЛОМ

П.Н.Вьюгин, В.Г.Гавриленко, Л.М.Кустов, А.И.Мартьянов1); М.Б.Нечаева2) Научно-исследовательский радиофизический институт Для дистанционного исследования турбулентных сред обычно используется метод зондирования, который состоит в просвечивании среды эталонными сигналами и анализе их искажений, вызванных неоднородностями параметров среды распространения. Перспективным направлением в подобных исследованиях является использование интерферометра [1], позволяющего исследовать среду при зондировании ее как монохроматическими сигналами, так и шумовым излучением удаленных источников естественного происхождения.

С целью отработки процедуры интерферометрического способа наблюдений на кафедре акустики ННГУ была создана специальная установка (рис.1) и в 2002г.г. проведено несколько серий экспериментов по зондированию возмущенной водной среды в гидродинамическом бассейне, заполненном водой. Ультразвуковой сигнал частоты f0=360 кГц, прошедший через затопленную струю, принимается двумя приемниками, разнесенными на расстояние b. Зондирование осуществлялось как монохроматическим сигналом, так и шумовым в полосе df=30кГц. Сигналы приемников перемножались, результирующий сигнал представлял собой дискретную реализацию с частотой выборки fS=25 Гц. Результатом спектральной обработки реализаций являлся спектр мощности поля сигнала интерферометра.

Данные наблюдений сопоставлялись с результатами теоретического анализа сигнала интерферометра [1]. При слабых фазовых возмущениях в случае, когда скорость потока направлена вдоль базы интерферометра, спектр мощности инструмента приближенно описывается выражением [1,2]:

где – спектральная частота, b база, V – скорость потока, p – показатель пространственного спектра флуктуаций концентрации газовых пузырьков, L – внешний масштаб турбулентности.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, По наклону огибающей спектра в области частот >(V)/b был определен спектральный индекс пространственного спектра распределения кавитационных пузырьков в потоке, который по результатам 52 измерений равен p=3,46±0,33. На рис.2 приведены примеры спектров шумового сигнала интерферометра, полученных при разных расстояниях R трассы зондирования от сопла насоса.

Для определения скорости потока был применен метод, предложенный в работе [2]:

спектр мощности умножался на частоту; измерялась частота максимума fm=0,22(V/b), по которой оценивалась скорость потока на трассе зондирования. На рис.3 пунктиром показана экспериментальная зависимость скорости от R, сплошной линией представлен результат прямых измерений скорости трубкой Пито. Следует отметить, что выражение для спектра справедливо в области частот f>V/L. Косвенные оценки что соотношение V/L было сравнимым с частотой главного максимума спектра, следовательно, шумовыми сигналами с применением интерферометра показали возможность получения информации о пространственном спектре и скорости потока. Тем не менее, определение скорости затруднено из-за недостаточно большого внешнего масштаба неоднородностей в условиях эксперимента. Это требует дальнейшей экспериментальной проверки и модернизации установки: предлагается водяную струю заключить в звукопроницаемую оболочку, которая позволит построить адекватную модель струи.

Работа выполнена при поддержке грантов КЦФЕ №Е02-3.5-517, РФФИ: №02и № 04-02-16562.

[1] Алимов В.А., Гавриленко В.Г., Липатов Б.Н., Нечаева М.Б. //Известия вузов.

Радиофизика. Т.47, №3. 2004. С.167.

[2] Голицын Г.С., Гурвич А.С., Татарский В.И. //Акустический журнал. 1960. Т.6, вып.2. С.187.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

НЕЛИНЕЙНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ АКУСТИЧЕСКОЙ ВОЛНЫ

С АЛЬВЕНОВСКОЙ ВОЛНОЙ

В настоящее время значительное внимание уделяется изучению распространения и нелинейной генерации низкочастотных акустических и магнитогидродинамических волн в атмосферах Земли и Солнца. Актуальность этих исследований во многом обусловлена разработкой физических механизмов процессов переноса механической энергии, излучаемой при колебаниях соответствующих границ раздела, в верхние слои атмосферы.

В предыдущей работе [1] в рамках приближения заданного поля было показано, что альвеновские волны, представляющие собой поперечные возмущения в среде и распространяющиеся вдоль соответствующих силовых линий вертикально направленного магнитного поля, при их нелинейном распространении в изотермической атмосфере, стратифицированной в поле силы тяжести, на соответствующих разностных и суммарных частотах могут достаточно эффективно генерировать распространяющиеся акустико-гравитационные волны. Настоящая работа посвящена изучению нелинейного взаимодействия акустико-гравитационных и альвеновских волн.

Для исследования нелинейного взаимодействия акустико-гравитационных и альвеновских волн в настоящей работе из системы уравнений идеальной магнитной гидродинамики с точностью до величин второго порядка малости получены следующие нелинейные уравнения описывающие нелинейное распространение соответственно акустикогравитационных и альвеновских волн вдоль вертикали (ось z) изотермической атмосферы стратифицированной в поле силы тяжести. Здесь 0=0(z=0)exp(z/H) равновесная плотность, B0=const равновесное магнитное поле, vz и vx продольные и поперечные возмущения колебательной скорости, (vz), p(vz), B(vx) возмущения плотности, давления и магнитного поля, соответственно, c0=const и cA(z) звуковая и альвеновская скорости; показатель адиабаты, g ускорение свободного падения, µ магнитная проницаемость, H характерная высота атмосферы.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, Уже из внешнего вида нелинейных уравнений для акустико-гравитационных и альвеновских волн можно сделать следующие выводы. Во-первых, распространение акустико-гравитационных волн сопровождается нелинейным искажением их профиля; при этом альвеновские волны не формируются [1]. Во-вторых, как отмечалось ранее в литературе [2], альвеновские волны распространяются без нелинейного искажения их профиля, однако, на соответствующих разностных и суммарных частотах формируются акустико-гравитационные волны (последняя ситуация рассматривалась в работе [1]). В-третьих, нелинейное взаимодействие акустикогравитационной волны с альвеновской волной не приводит к генерации акустикогравитационных волн, однако, на соответствующих разностных и суммарных частотах формируются альвеновские волны. Именно анализу последнего случая в настоящей работе уделяется наибольшее внимание.

Получено общее решение для альвеновских волн на разностной частоте в интегральном виде, которое изучалось аналитически и численно. Выяснены преобладающие механизмы нелинейной генерации альвеновских волн первичными акустико-гравитационными и альвеновскими волнами. Показано, что при определенных соотношениях частот первичных волн, а также звуковой и альвеновской скоростей наблюдается генерация альвеновских волн на разностной частоте, которые распространяются против направления распространения первичных волн. Установлено, что в отсутствии силы тяжести, как и для взаимодействия акустических волн в однородной среде без дисперсии [3], возможно нарастание амплитуды альвеновской волны на разностной частоте пропорционально высоте z при выполнении следующих соотношений:

где 1 и 2 частоты первичных акустической и альвеновской волн соответственно.

Работа выполнена при финансовой поддержке грантов РФФИ № 02-02-17374, “Ведущие научные школы России” № 838.2003.2, № 1483-2003.2 и “Университеты России” УР 01.01.021.

[1] Петухов М.Ю., Петухов Ю.В. //Письма в Астрономический журнал. 2002. Т.2, №5. С.382.

[2] Петухов М.Ю., Петухов Ю.В. //Письма в Астрономический журнал. 2003. Т.29, №9. С.720.

[3] Прист Э. Р. Солнечная магнитогидродинамика. -М.: Мир, 1985. 589с.

[4] Руденко О.В., Солуян С.И. Теоретические основы нелинейной акустики. -М.:

Наука, 1975, 287с.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

НЕЛИНЕЙНЫЙ АКУСТИЧЕСКИЙ МЕТОД ОБНАРУЖЕНИЯ ТРЕЩИН

И.Н.Диденкулов, Н.В.Курочкин, А.А.Стромков, А.А.Стромков (мл.) Акустические методы неразрушающего контроля широко применяются в различных областях техники [1]. В последние годы интенсивно развиваются методы нелинейной акустической диагностики, так как нелинейные акустические свойства более чувствительны к наличию дефектов и изменению структуры среды, чем линейные [2,3]. Модуляционный метод основан на модуляции высокочастотных упругих волн низкочастотными вибрациями исследуемого образца. Простые нелинейные методы не могут давать информацию о местоположении трещины, они лишь определяют дефектность образца в целом. Поэтому в развитии и внедрении нелинейных акустических методов неразрушающего контроля важным элементом является разработка методики определения местоположения трещин. Известен метод нелинейной акустической эхолокации трещин, основанный на использовании эффекта модуляции высокочастотного акустического эхо-импульса или последовательности эхо-импульсов от трещины [4] низкочастотными вибрациями образца.

Этот метод может быть применен не во всех случаях. Другим подходом к решению этой задачи является модовый метод [5]. В настоящей работе этот метод экспериментально исследуется на примере металлического стержня.

Сущность метода состоит в том, что при возбуждении в стержне низкочастотных колебаний на разных резонансных частотах (соответствующих разным модам) индекс модуляции распространяющихся в стержне высокочастотных акустических волн будет зависеть от положения трещины по отношению к форме собственных изгибных колебаний стержня. В зависимости от положения трещины по отношению к узлам и пучностям возбужденной моды колебания образца будут по-разному влиять на прохождение высокочастотных акустических волн через трещину. Анализируя индекс модуляции для разных мод, можно построить алгоритм определения местоположения трещины.

При отсутствии трещины в стержне НЧ и ВЧ волны не взаимодействуют друг с другом. При наличии трещины обе волны будут взаимодействовать друг с другом.

Результатом этого взаимодействия является модуляция высокочастотной волны низкочастотной. В приближении квадратичной нелинейности величину этого эффекта можно описать в следующем виде где u – амплитуда продольной волны на комбинационных частотах ± n, u – амплитуда исходной высокочастотной волны, – параметр взаимодействия. Таким образом, коэффициент модуляции Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ, где z0 – координата трещины вдоль струны, оказывается зависящим от положения трещины и номера моды поперечных колебаний. Введем в рассмотрение эффективный параметр модуляции M :

где k = n / l. Параметр M имеет пики в точке нахождения трещины z = z0, а также при z = l z0. Пространственное разрешение в этом методе зависит от числа возбужденных мод.

Результат обработки экспериментальных данных в соответствии с формулой (4) представлен на рисунке 2. Звездочкой на этом рисунке отмечено истинное положение трещины.

Результаты измерений демонстрируют хорошее совпадение найденного положения трещины с истинным. Это подтверждает, что модовый метод нелинейноакустической реконструкции положения трещины может быть использован для неразрушающей дефектоскопии конструкций.

Работа поддержана РФФИ (04-02-17187), НШ-1641.2003.2.

[1] Ермолов И.Н. Теория и практика ультразвукового контроля. - М.: Машиностроение, 1981, 240с.

[2] Руденко О.В., Чин Ан Ву. //Акуст. ж. 1994. Т.40, №4. С.593.

[3] Коротков А.С., Славинский М.М., Сутин А.М. //Акуст.ж. 1994. Т.40, №1. С.84.

[4] Didenkulov I.N., Sutin A.M., Kazakov V.V., Ekimov A.E., Yoon S.W. // Nonlinear Acoustics at the turn of the Millenium. Eds.:W.Lauterborn, T.Kurz. Melville, New York, 2000, p.329.

[5] I.N.Didenkulov, N.V.Kurochkin, A.A.Stromkov, V.V. //Proc. 10-th Intern. Congress on Sound and Vibration. IIAV, Stockholm, Sweden, 2003, p.3565.

Труды Научной конференции по радиофизике, ННГУ,

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ АКУСТИЧЕСКИХ

ХАРАКТЕРИСТИК ОБРАЗЦОВ МЕТАЛЛОВ

Целью данной работы является изучение линейных и нелинейных акустических свойств металлических образцов. Использовался подход, позволяющий изучать упругие и неупругие характеристики образцов при малой скорости деформации в квазистатическом режиме. В качестве образцов для исследования использовались тонкие медные пластинки. Одна из них имела нарушение структуры.

Для проведения эксперимента была собрана установка, на которой проводилось изучение квазистатических свойств образцов на относительно низких частотах.



Похожие работы:

«Сервис виртуальных конференций Pax Grid ИП Синяев Дмитрий Николаевич Современные системы искусственного интеллекта и их приложения в наук е II Всероссийская научная Интернет-конференция с международным участием Казань, 14 мая 2014 года Материалы конференции Казань ИП Синяев Д. Н. 2014 УДК 004.8(082) ББК 32.813 С56 С56 Современные системы искусственного интеллекта и их приложения в науке. [Текст] : II Всероссийская научная Интернетконференция с международным участием : материалы конф. (Казань,...»

«Российское гравитационное общество Ульяновский государственный педагогический университет им. И. Н. Ульянова Центр гравитации и фундаментальной метрологии ВНИИМС Российский университет дружбы народов Российский фонд фундаментальных исследований 14-ая РОССИЙСКАЯ ГРАВИТАЦИОННАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ – МЕЖДУНАРОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ ПО ГРАВИТАЦИИ, КОСМОЛОГИИ И АСТРОФИЗИКЕ Ульяновск 27 июня – 2 июля 2011 4-ая Ульяновская международная школа-семинар “Проблемы теоретической и наблюдательной космологии” Ульяновск 1...»

«Министерство образования Республики Беларусь Учреждение образования Мозырский государственный педагогический университет имени И. П. Щамякина ИННОВАЦИОННЫЕ ТЕХНОЛОГИИ ОБУЧЕНИЯ ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИМ ДИСЦИПЛИНАМ INNOVATIVE TECHNOLOGIES OF PHYSICS AND MATHEMATICS' TRAINING Материалы IV Международной научно-практической интернет-конференции Мозырь, 27-30 марта 2012 г. Мозырь 2012 Использование компьютерных технологий эффективно на уроках физики при изучении ново) материала, на...»

«119991, Москва, Ленинские Горы, МГУ Биологический факультет, кафедра Биофизики Тел.: (495)939-02-89, факс: (495)939-11-15 E-mail: mce@mce.su URL: http://www.mce.su/ ПЕРВОЕ ИНФОРМАЦИОННОЕ ПИСЬМО ДЕВЯТНАДЦАТАЯ МЕЖДУНАРОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ МАТЕМАТИКА. КОМПЬЮТЕР. ОБРАЗОВАНИЕ Дубна, 30 января – 4 февраля 2012 г. Организаторы и цели конференции Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, Объединенный институт ядерных исследований (г. Дубна), Международный университет природы, общества...»

«Конференция молодых ученых - 2004 СОВРЕМЕННЫЕ ПРОБЛЕМЫ ГЕОХИМИИ Иркутск – 2004 РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК СИБИРСКОЕ ОТДЕЛЕНИЕ И Н С Т И Т У Т Г Е О Х И М И И им. А. П. В И Н О Г Р А Д О В А ОБЪЕДИНЕННЫЙ СОВЕТ МОЛОДЫХ УЧЕНЫХ ИНЦ СО РАН СОВРЕМЕННЫЕ ПРОБЛЕМЫ ГЕОХИМИИ Материалы научной конференции (20-23 апреля 2004 г.) Иркутск Издательство Института географии СО РАН 2004 УДК 550.40:552.2/552.4:543/545+548. ББК Д С Современные проблемы геохимии: Материалы конференции молодых ученых ИНЦ СО РАН...»

«ИНФОРМАЦИОННОЕ ПИСЬМО ВСЕРОССИЙСКАЯ МЕЖДИСЦИПЛИНАРНАЯ НАУЧНО-ПРАКТИЧЕСКАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ СИСТЕМНЫЕ СТРАТЕГИИ: НАУКА, ОБРАЗОВАНИЕ, ИНФОРМАЦИОННЫЕ ТЕХНОЛОГИИ Вологда, 24 – 25 сентября 2013 г. Организаторы всероссийской междисциплинарной научно-практической конференции: Вологодский государственный педагогический университет, Российский гуманитарный научный фонд. Место проведения всероссийской междисциплинарной научно-практической конференции: г. Вологда, Вологодский государственный педагогический...»

«В сборник вошли труды Международной научно-практической конференции Информацион­ ные технологии в образовании и наук е — ИТОН 2012 и труды 3-го Российского научного семинара Методы информационных технологий, математического моделирования и компьютерной матема­ тики в фундаментальных и прикладных научных исследованиях. Следует отметить, что научный акцент конференциям ИТО был придан в Казани на конференции 2007-го года, проведенной на базе педагогического института, на которой впервые появилась...»

«Шаг в будущее: теоретические и прикладные исследования современной наук и Материалы III международной научно-практической конференции студентов, аспирантов и молодых учных г. Санкт-Петербург 26-27 ноября Санкт-Петербург, 2013 УДК 001.08 ББК 10 Научно-издательский центр Открытие otkritieinfo.ru ШАГ В БУДУЩЕЕ: ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ И ПРИКЛАДНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ СОВРЕМЕННОЙ НАУКИ Материалы III международной научно-практической конференции студентов, аспирантов и молодых учных 26-27 ноября 2013 года г....»

«Международная конференция студентов, аспирантов и молодых ученых по фундаментальным наук ам Ломоносов-2010 Секция Физика Сборник тезисов Том 2 Подписано в печать 19.06.2010. Объем 20,5 п.л. Тираж 30 экз. Заказ №_ Физический факультет МГУ им. М.В. Ломоносова 119991 Москва, ГСП-1, Ленинские горы, д. 1, стр. 2 Отпечатано в Отделе оперативной печати физического факультета Международная конференция студентов, аспирантов и молодых ученых по фундаментальным наукам Ломоносов-2010 Секция Физика Сборник...»

«ШЕСТНАДЦАТАЯ НАУЧНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ МОЛОДЫХ УЧЁНЫХ И СПЕЦИАЛИСТОВ ОИЯИ ТРУДЫ КОНФЕРЕНЦИИ г. Дубна 6–11 февраля 2012 г. Объединение молодых учёных и специалистов Шестнадцатая научная конференция молодых учёных и специалистов ОИЯИ г. Дубна, 6 – 11 февраля 2012 г. ОРГАНИЗАЦИОННЫЙ КОМИТЕТ: А.С. Айриян – председатель М.А. Ноздрин – зампредседателя О.В. Белов Д.К. Дряблов Р.В. Пивин Ш.Г. Торосян Е.Д. Углов А.В. Филиппов ПОДГОТОВКА СБОРНИКА ТРУДОВ: А.В. Филиппов WWW: http://ayss.jinr.ru/ E-mail:...»

«Институт физики микроструктур РАН Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского Институт химии высокочистых веществ РАН Институт проблем технологии микроэлектроники и особочистых материалов РАН Московский институт стали и сплавов Научный совет РАН по физико-химическим основам материаловедения полупроводников Научный совет РАН по физике полупроводников Нижегородский фонд содействия образованию и исследованиям КРЕМНИЙ–2010 ТЕЗИСЫ ДОКЛАДОВ VII Международной конференции по...»

«Оргкомитет конференции Требования к оформлению статей Тематика конференции Председатель — Президент НИЯУ МИФИ Оныкий Б.Н. Статья должна содержать Введение, разделы и ЗаНейробиология и нейробионика Акад. РАН Бетелин В.Б. (НИИСИ РАН, Москва) ключение. Во Введении необходимо изложить проСистемная биофизика Акад. РАН Евтушенко Ю.Г. (Вычислит. центр РАН, Москва) блему, в рамках которой решается поставленная в Нейронные сети и когнитивные наук и Акад. РАН Коровин С.К. (МГУ, Институт системного работе...»

«МЕЖДУНАРОДНАЯ НАУЧНО-ПРАКТИЧЕСКАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ УРАЛЬСКАЯ ГОРНАЯ ШКОЛА – РЕГИОНАМ 8-9 апреля 2013 года ГЕОЛОГИЯ, ГЕОФИЗИКА И ГЕ ОЭКОЛОГИЯ УДК 553. 411 ' 44 (598) СТРУКТУРНЫЕ УСЛОВИЯ ФОРМИРОВАНИЯ ОЛОВОРУДНОГО РАЙОНА НАМПАТЕН (НДР ЛАОС) Суваннудом Б.1, Слободчиков Е. А.2 1 Народно-демократическая республика Лаос 2 ФГБОУ ВПО Уральский государственный горный университет Оловорудный район Нампатен располагается в пределах овал-антиклинория Хинбун, являющегося структурой 5-го порядка складчатого пояса...»

«КАФЕДРА ФОТОНИКИ И ФИЗИКИ МИКРОВОЛН Заведующий кафедрой Сухоруков Анатолий Петрович, профессор, д.ф.-м.н., лауреат Ленинской, Государственной и Ломоносовской премий, У нас на кафедре 15 научно-исследовательских лабораторий; ведется активное сотрудничество с РАН: ИОФ, НЦВО, ЦЕНИ, ИРЭ. Мы приглашаем студентов младших курсов стать членами нашего дружного коллектива h Кого готовит кафедра Набор на кафедру в этом году - 13 студентов. • Специальность – физика • Специализация – радиофизика, лазерная...»

«ИНСТИТУТ КОСМИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ РОССИЙСКОЙ АКАДЕМИИ НАУК КОНФЕРЕНЦИЯ ФИЗИКА ПЛАЗМЫ В СОЛНЕЧНОЙ СИСТЕМЕ 14-18 ФЕВРАЛЯ 2011 Г., ИКИ РАН СБОРНИК ТЕЗИСОВ г. Москва 1 СОДЕРЖАНИЕ Секция Солнце, устные доклады. 3 Секция Солнце, стендовые доклады. 17 Секция Ионосфера, устные доклады. 32 Секция Ионосфера, стендовые доклады. 37 Секция Границы Магнитосферы, устные доклады. 40 Секция Границы Магнитосферы, стендовые доклады. Секция Солнечный Ветер, Гелиосфера и Солнечно-Земные Связи, устные доклады.....»

«Комитет образования, наук и и молодёжной политики Новгородской области Областная ассоциация товаропроизводителей Новгород Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого Российский государственный университет инновационных технологий и предпринимательства (Северный филиал) 20 09 Вторая региональная научно-практическая конференция Менеджмент качества и инновации – 2009 Тезисы докладов Россия, г. Великий Новгород 20 ноября 2009 г. Список использованных сокращений названий...»

«Геометрия и Топология Международная конференция в честь 60-летия Олега Рустамовича Мусина. 10 11 Февраля 2014г., ИППИ РАН. Понедельник, 10-ое февраля, 2014 10:00 – 10:40 В. М. Бухштабер, Многообразия с действием тора, функциональные уравнения и многогранники. В ряде областей математики и физики естественно возникают компактные гладкие 2n-мерные многообразие с гладким действием компактного k-мерного тора. Мы будем рассматривать действия с изолированными неподвижными точками, допускающие...»

«27 ИЮНЯ 2014Г. Г. УФА, РФ Международная научно-практическая конференция НАУКА И СОВРЕМЕННОСТЬ ИНФОРМАЦИЯ О КОНФЕРЕНЦИИ Цель конференции: поиск решений по актуальным проблемам современной наук и и распространение научных теоретических и практических знаний среди ученых, преподавателей, студентов, аспирантов, докторантов и заинтересованных лиц. Форма проведения: заочная, без указания формы проведения в сборнике статей; Язык: русский, английский. Шифр конференции: НК- Сборнику присваиваются...»

«Федеральное агентство по образованию Политехнический институт (филиал) ГОУ ВПО Якутский государственный университет имени М.К. Аммосова в г. Мирном Молодежь и научно-технический прогресс в совреМенноМ Мире МАТЕРИАЛЫ ДОКЛАДОВ I Всероссийской научно-практической конференции студентов, аспирантов и молодых ученых 25-26 марта 2009 года Часть II Якутск 2010 УДК 001; 550 ББК 72(2РосЯку) М 75 Редакционный совет: канд. филол. наук, проф. А.А. Гольдман (гл. редактор); канд. техн. наук, проф. Н.М....»

«СибирСкое отделение нСАХ рАн нАционАльный иССледовАтельСкий томСкий политеХничеСкий универСитет ооо нпп томьАнАлит Сборник трудов СимпозиумА теория и прАктикА электроАнАлитичеСкой Химии Симпозиум посвящен столетию со дня рождения Армина Генриховича Стромберга 13–17 Сентябя 2010 годА томСк УДК 54 Сборник трудов симпозиума Теория и практика электроаналитической химии. Томск: Издво Томского политехнического университета, 2010 185 с. В сборнике представлены материалы симпозиума Теория и прак тика...»









 
2014 www.konferenciya.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Конференции, лекции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.