WWW.KONFERENCIYA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Конференции, лекции

 

Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 7 |

«РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК Учреждение Российской Академии наук Институт геохимии и аналитической химии им. В.И.Вернадского РАН (ГЕОХИ РАН) Учреждение Российской Академии наук Институт ...»

-- [ Страница 1 ] --

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК

Учреждение Российской Академии наук

Институт геохимии и

аналитической химии им. В.И.Вернадского РАН (ГЕОХИ РАН)

Учреждение Российской Академии наук Институт физики Земли

им. О.Ю.Шмидта (ИФЗ РАН)

Учреждение Российской Академии наук Институт геологии рудных

месторождений, петрографии, минералогии и геохимии РАН

(ИГЕМ РАН)

Учреждение Российской Академии наук Институт

экспериментальной минералогии РАН (ИЭМ РАН) Петрофизическая комиссия Междуведомственного Петрографического комитета при Отделении Наук о Земле РАН

ДВЕНАДЦАТАЯ МЕЖДУНАРОДНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ

"ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ И ПЕТРОФИЗИЧЕСКИЕ

ИССЛЕДОВАНИЯ В НАУКАХ О ЗЕМЛЕ"

Москва, 3-5, Борок 6 октября 2011 г.

МАТЕРИАЛЫ КОНФЕРЕНЦИИ

Москва Конференция проводится при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (РФФИ) The sponsor of the conference is the Russian Foundation for Basic Research

THE TWELVE CONFERENCE PHYSICAL-CHEMICAL AND

PETROPHYSICAL RESEARCHES IN THE EARTH’S SCIENCES

Moscow, October 3-5, Borok, October 6, Organizers the RAS Institutes:

Vernadsky Institute of Geochemistry and Analytic Chemistry RAS Kosygin Str. 19, Moscow, 117975, Russia, Tel. +7 (495) 939-70- Schmidt Institute of Physics of the Earth RAS, B.Gruzinskaya Str. 10, Moscow, 123810, Russia, Tel. +7 (499) 254-89- Institute of Geology of Ore Deposits, 35 Staromonetny per., Moscow, 119017, Russia, tel: +7 (499) 951-72- Institute of Experimental Mineralogy, Institutskaya Str., Chernogolovka, Moscow region, 142432; Russia, tel: +7 (49652) Petrophysical Commission of Petrographical Committee of RAS, Staromonetny, Moscow, 119017, Russia, tel: +7 (499) 951-72- Организационный комитет Председатели Лебедев Евгений Борисович (ГЕОХИ РАН) Салтыковский Артур Яковлевич (ИФЗ РАН) Шмонов Вячеслав Михайлович (ИЭМ РАН) Жариков Андрей Виленович (ИГЕМ РАН) Анисимов Сергей Васильевич (ГО Борок, ИФЗ РАН)

Ученый секретарь Насимов Рашит Музагитович (ИФЗ РАН) Члены комитета Алексеев Виктор Алексеевич (ГЕОХИ РАН) Гриненко Владимир Алексеевич (ГЕОХИ РАН) Ладыгин Владимир Михайлович (МГУ) Колесов Геннадий Михайлович (ГЕОХИ РАН) Кронрод Виктор Александрович (ГЕОХИ РАН) Кусков Олег Львович (ГЕОХИ РАН) Лобанов Константин Валентинович (ИГЕМ РАН) Никитин Анатолий Николаевич (ОИЯИ) Персиков Эдуард Сергеевич (ИЭМ РАН) Консультативный комитет Аверин Вячеслав Васильевич (ИМЕТ РАН) Горбацевич Феликс Феликсович (ГИ КФ РАН) Кадик Арнольд Арнольдович (ГЕОХИ РАН) Литвин Юрий Андреевич (ИЭМ РАН) Павленкова Нинель Ивановна (ИФЗ РАН) Пэк Александр Арнольдович (ИГЕМ РАН) Керн Хартмут (Кильский университет, Германия) Материалы конференций публикуются на сайтах ГЕОХИ, ИГЕМ и ИФЗ РАН, конференций – в журнале Геохимия.

СОДЕРЖАНИЕ

Аксюк А.М., Конышев А.А., Изосов Л.А., Коржинская В.С.

ПЛАВЛЕНИЕ РЕДКОМЕТАЛЬНЫХ ГРАНИТОВ ВОЗНЕСЕНСКОГО РУДНОГО УЗЛА, ПРИМОРЬЕ

Александров А.Б., Багуля А.В., Владимиров М.С., Гончарова Л.А., Ивлиев А.И., Калинина Г.В., Кашкаров Л.Л., Коновалова Н.С., Окатьева Н.М., Полухина Н.Г., Русецкий А.С., Старков Н.И. К ПРОБЛЕМЕ ИДЕНТИФИКАЦИИ

ЗАРЯДА ЯДЕР СВЕРХТЯЖЕЛЫХ ЭЛЕМЕНТОВ ГАЛАКТИЧЕСКИХ КОСМИЧЕСКИХ ЛУЧЕЙ ПО ТРЕКАМ В КРИСТАЛЛАХ ОЛИВИНА ИЗ МЕТЕОРИТОВ (2): ОШИБКИ ИЗМЕРЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ ТРЕКОВ

Алексеев В.А. РАДИАЦИОННАЯ ИСТОРИЯ ИСКОПАЕМЫХ

МЕТЕОРИТОВ ШВЕЦИИ ИЗ РАЗНЫХ МЕСТ НАХОДОК

Алексеев В. А., Горин В.Д., Устинова Г.К. ОСОБЕННОСТИ

МИНИМУМА 23-го СОЛНЕЧНОГО ЦИКЛА ПО СОДЕРЖАНИЮ КОСМОГЕННЫХ РАДИОНУКЛИДОВ В ХОНДРИТАХ

TAMDAKHT И ASH CREEK

Аношин Г.Н., Заякина С.Б., Новоселова С. Г ИЗУЧЕНИЕ

ФОРМ НАХОЖДЕНИЯ ЗОЛОТА КИНЕТИЧЕСКИМ СПЕКТРАЛЬНЫМ СПОСОБОМ В РУДАХ ЗОЛОТО-СУЛЬФИДНЫХ

Бадюков Д.Д., Хисина Н.Р. ОБРАЗОВАНИЕ КОСМИЧЕСКИХ СФЕРУЛ: МОДЕЛИРОВАНИЕ И НАБЛЮДЕНИЯ Баженова Г.Н. ДИАФТОРИТЫ СТАНОВОГО И ТААСЮРЭХСКОГО РАЗЛОМОВ (ВОСТОЧНАЯ СИБИРЬ) Баренбаум А.А.О ПРОИСХОЖДЕНИИ ПЛАНЕТ-ГИГАНТОВ

В ДВЕ СТАДИИ И ПРИРОДА ИХ ТВЕРДОГО ЯДРА

Баталев В.Ю., Баталева Е.А. ПЕТРОФИЗИЧЕСКАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ГЕОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ ГЛУБИННОГО СТРОЕНИЯ ЮЖНОГО ТЯНЬ-ШАНЯ Баталева Е.А., Баталев В.Ю., Рыбин А.К., Матюков В.Е.

ПРОБЛЕМЫ ГЕОЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО МОНИТОРИНГА

Борисов А.А. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ

ВЛИЯНИЯ СОДЕРЖАНИЯ TIO 2 В СИЛИКАТНЫХ РАСПЛАВОВ НА СООТНОШЕНИЕ В НИХ ДВУХ- И ТРЕХВАЛЕНТНОГО ЖЕЛЕЗА

Буйкин А.И., Верховский А.Б., Гриненко В.А., Когарко Л.Н., Севастьянов В.С., Невинный Ю.А., Смирнова Е.П.

ВАРИАЦИИ ИЗОТОПНОГО СОСТАВА С, O, N, Ar В ГАЗОВО-ЖИДКИХ ВКЛЮЧЕНИЯХ В ПЕРИДОТИТОВОМ КСЕНО-

ЛИТЕ ИЗ РАЙОНА ОАЗИСА ДЖЕТТИ, ВОСТОЧНАЯ АНТАРКТИДА

Бурмистров А.А., Минаев В.А., Петров В.А., Полуэктов

В.В. СТАТИСТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ ПЕТРОФИЗИЧЕСКИХ

СВОЙСТВ ГРАНИТОИДОВ МЕСТОРОЖДЕНИЯ АНТЕЙ

(СТРЕЛЬЦОВСКОЕ РУДНОЕ ПОЛЕ, ЗАБАЙКАЛЬЕ)

Веттегрень В.И., Соболев Г.А., Киреенкова С.М., Морозов Ю.А., Смульская А.И., Кулик В.Б., Мамалимов Р.И.



ИССЛЕДОВАНИЕ НАНОКРИСТАЛЛОВ В ЗЕРКАЛЕ

СКОЛЬЖЕНИЯ ПЕСЧАНИКА

Витовтова В.М., Шмонов В.М., Жариков А.В. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПОР ПО РАЗМЕРАМ И ТРЕНД ПОРИСТОСТИ В

КОНТИНЕНТАЛЬНОЙ КОРЕ: ВЫВОДЫ ИЗ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ О ПРОНИЦАЕМОСТИ

Вознесенский А.С., Новиков Е.А., Шкуратник В.Л. О

ВЗАИМОСВЯЗИ ПАРАМЕТРОВ АКУСТИЧЕСКОЙ ЭМИССИИ

И ЗАТУХАНИЯ УЛЬТРАЗВУКА СО СТРУКТУРНЫМИ ПАРАМЕТРАМИ ГИПСОСОДЕРЖАЩИХ ПОРОД ПРИ ИХ НАГРЕВАНИИ

Волкова Е.Н., Камшилин А.Н., Казначеев П.А., Попов В.В.

ПРИМЕНЕНИЕ ЛОКАЛЬНЫХ ИЗМЕРИТЕЛЕЙ ТОКА ДЛЯ

ГЕОЭЛЕКТРИЧЕСКОГО МОНИТОРИНГА

Геворкян Р.Г., Демирчян А.Р., Галстян А. В. РИОЛИТДАЦИТОВЫЕ ТУФЫ (РДТ) АРМЕНИИ И ИХ КОМПЛЕКСНОЕ

ПРИМЕНЕНИЕ

Геворкян Р.Г., Лунев Б.С., Наумова О.Б., Геворкян М.Р. О

ПЕРСПЕКТИВЕ ОБНАРУЖЕНИЯ МЕСТОРОЖДЕНИЙ МЕЛКИХ АЛМАЗОВ НА ПРИМЕРЕ УРАЛА И АРМЕНИИ

Геворкян Р.Г., Саргсян А.О., Геворкян M.Р., Саргсян О.А.

О ПРИМЕНЕНИИ РЕНИЯ ИЗ МЕДНО-МОЛИБДЕНОВЫХ

РУД АРМЕНИИ В КАЧЕСТВЕ РЕНИЙ-ЦЕОЛИТОВОГО КАТАЛИЗАТОРА

Гладков Е.А. ВЛИЯНИЕ ВЫСОКОМАГНЕЗИАЛЬНЫХ ГЛУБИННЫХ ФЛЮИДОВ НА ИЗМЕНЕНИЕ ОБЪЕМА ПУСТОТНО-ПОРОВОГО ПРОСТРАНСТВА ЗАЛЕЖЕЙ УГЛЕВОДОРОДОВ В ПРОЦЕССЕ ИХ РАЗРАБОТКИ

Горбацевич Ф.Ф., Ковалевский М.В., Тришина О.М.

СТРУКТУРА И ПЕТРОФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ПОРОД В

РАЗРЕЗЕ ФИНСКОЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКОЙ СКВАЖИНЫ

Грибов С.К., Долотов А.В. К ВОПРОСУ О ПРИРОДЕ ЭФФЕКТА АНОМАЛЬНОГО ПОВЕДЕНИЯ ХИМИЧЕСКОЙ ОСТАТОЧНОЙ НАМАГНИЧЕННОСТИ В ХОДЕ ИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ ДЕГИДРАТАЦИИ ЛЕПИДОКРОКИТА НА ВОЗДУХЕ

Грибов С.К., Долотов А.В. ОСОБЕННОСТИ ИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ ДЕГИДРАТАЦИИ ПРИРОДНОГО ГЕТИТА (– FeOOH): РЕНТГЕНОГРАФИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ

Дубровский М. И. ДИАГРАММЫ СОСТОЯНИЯ РАСПЛАВНЫХ СИСТЕМ – ОСНОВА ПАРАГЕНЕТИЧЕСКОГО АНАЛИЗА МИНЕРАЛЬНЫХ АССОЦИАЦИЙ МАГМАТИЧЕСКИХ

Ермаков В.А. НОВАЯ МОДЕЛЬ РАЗВИТИЯ ТЕКТОНОМАГМАТИЧЕЧСКИХ ПРОЦЕССОВ И РУДООБРАЗОВАНИЯ В

Ефименко С.А. О ВОЗМОЖНОСТИ АНАЛИЗА НА РЕНИЙ

ЖЕЗКАЗГАНСКИХ РУД ПРЯМЫМ РЕНТГЕНОФЛУОРЕСЦЕНТНЫМ МЕТОДОМ

Жариков А.В., Родкин М.В. ПРОНИЦАЕМОСТЬ И СВОЙСТВА ВЕРХНЕЙ КОРЫ: ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ И ГЕОЛОГО-ГЕОФИЗИЧЕСКИЕ ДАННЫЕ, ИНТЕРПРЕТАЦИЯ

Жирова А.М. ИССЛЕДОВАНИЕ АКУСТИЧЕСКОГО ВОЗДЕЙСТВИЯ НА ОСТАТОЧНУЮ НАМАГНИЧЕННОСТЬ МАГНЕТИТСОДЕРЖАЩИХ ПОРОД КОВДОРСКОГО МЕСТОРОЖДЕНИЯ И ХРЕБТА СЕРПОВИДНЫЙ (КОЛЬСКИЙ ПОЛУОСТРОВ)

Зевакин Е.А.НЕКОТОРЫЕ ВОПРОСЫ РАЗРАБОТКИ СИСТЕМ ТЕРМОСТАБИЛИЗАЦИИ И ТЕРМОРЕГУЛИРОВАНИЯ

В АНАЛИТИЧЕСКИХ КОМПЛЕКСАХ ДЛЯ ФИЗИКО – ХИМИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ СВОЙСТВ ПОРОД И РАСПЛАВОВ

Зевакин Е.А. ЦЕНТРАЛЬНАЯ ЧАСТЬ АНАЛИТИЧЕСКИХ Ивлиев А.И., Куюнко Н.С. ИССЛЕДОВАНИЕ ХОНДРИТОВ

ТЕРМОЛЮМИНЕСЦЕНТНЫМ МЕТОДОМ

Ильченко В.Л. АНИЗОТРОПИЯ УПРУГИХ СВОЙСТВ ГОРНЫХ ПОРОД КАК ОТРАЖЕНИЕ ГЕОДИНАМИЧЕСКИХ

Каракин А.В., Кухаренко Ю.А., Кухаренко П.Ю. Покаташкин П.А. ВЫВОД НЕЛОКАЛЬНЫХ ОПРЕДЕЛЯЮЩИХ

УРАВНЕНИЙ ДЛЯ КОНЦЕНТРИРОВАННЫХ СУСПЕНЗИЙ

Каракин А.В., Покаташкин П.А. ФИЗИКО-МЕХАНИЧЕСКИЕ

СВОЙСТВА ЧАСТИЧНО РАСПЛАВЛЕННЫХ ПОРОД ПРИ

СОИЗМЕРИМЫХ КОНЦЕНТРАЦИЯХ РАСПЛАВА И ТВЕР-

ДОЙ ФАЗЫ

Каулина Т.В., Синай М.Ю. ПЕРЕКРИСТАЛЛИЗАЦИЯ ЦИРКОНА: УСЛОВИЯ И ИЗОТОПНЫЕ СООТНОШЕНИЯ

Колесов Г.М. НОВЫЕ МЕТОДЫ И ПОДХОДЫ К ХИМИЧЕСКОМУ АНАЛИЗУ ГЕОМАТЕРИАЛОВ И ПРОДУКТОВ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

Корнейчик О.Е. ПРИМЕНЕНИЕ ЭЛЕКТРОННОЙ МИКРОСКОПИИ И РЕНТГЕНО-ФЛУОРЕСЦЕНТНОГО АНАЛИЗА

ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ МИНЕРАЛЬНЫХ ОБРАЗЦОВ

Корчин В.А., Буртный П.А., Карнаухова Е.Е., Чулков С.С.

ГЛУБИННЫЕ ВЕЩЕСТВЕННЫЕ МОДЕЛИ УЧАСТКА АНТАРКТИЧЕСКОГО ПОЛУОСТРОВА ПО РТПЕТРОФИЗИЧЕСКИМ ДАННЫМ

Корчин В.А., Карнаухова Е.Е., Нех А.С., Кравчук М.В.

НОВЫЕ АППАРАТУРНО-МЕТОДИЧЕСКИЕ РАЗРАБОТКИ

ИССЛЕДОВАНИЯ УПРУГИХ ХАРАКТЕРИСТИК ГОРНЫХ

ПОРОД ПРИ ВЫСОКОМ ДАВЛЕНИИ И ТЕМПЕРАТУРЕ

Костюк А.В., Горбачев Н.С. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИЗУЧЕНИЕ КАРБОНАТИЗАЦИИ СИЛИКАТНЫХ РАСПЛАВОВ Кочемасов Г.Г. ПЕРЕСЕКАЮЩИЕСЯ ЛИНЕАМЕНТЫ АСТЕРОИДА 4 ВЕСТА И КОМЕТЫ ХАРТЛИ 2, ОБРАЗУЮЩИЕ

ЦЕПОЧКИ КОЛЬЦЕВЫХ СТРУКТУР

Кривовичев С.В. НАНОРАЗМЕРНЫЕ КОМПЛЕКСЫ В Кронрод В.А., Кусков О.Л., Кронрод Е.В. ТЕПЛОВОЙ РЕЖИМ ЛУНЫ Куражковский А.Ю., Куражковская Н.А., Клайн Б.И. ИЗМЕНЕНИЯ НАПРЯЖЕННОСТИ ДРЕВНЕГО ГЕОМАГНИТНОГО ПОЛЯ ВБЛИЗИ ГРАНИЦ ГЕОЛОГИЧЕСКИХ ВЕКОВ Лебедев Е.Б., Аверин В.В. ОКИСЛИТЕЛЬНОВОССТАНОВИТЕЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ ПРИ СЕГРЕГАЦИИ

МЕТАЛЛИЧЕСКОГО ЖЕЛЕЗА В ЧАСТИЧНОМ СИЛИКАТНОМ РАСПЛАВЕ

Лебедев Е.Б., Рощина И. А., Кононкова Н. Н., Зевакин

Е.А. ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ И ДИНАМИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СЕРЫ И ЖЕЛЕЗА ПРИ





СЕГРЕГАЦИИ ЖЕЛЕЗА В ЧАСТИЧНОМ СИЛИКАТНОМ

Леляев П.А. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ КЛАССИФИКАТОРА БАЙЕСА В ОПРЕДЕЛЕНИИ ТИПА ГОРНЫХ ПОРОД ПО ПЕТРОФИЗИЧЕСКИМ ДАННЫМ

Лементуева Р.А., Бубнова Н.Я., Ирисова Е.Л. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ПРОЦЕССА РАЗВИТИЯ (МАГИСТРАЛЬНОЙ)

ТРЕЩИНЫ В ОБРАЗЦАХ ГОРНЫХ ПОРОД (МРАМОРА,

Лобанов К.В. ГЕОФИЗИЧЕСКАЯ И ПЕТРОФИЗИЧЕСКАЯ

ХАРАКТЕРИСТИКА СЕЙСМИЧЕСКИХ ЗОН СЕВЕРНОЙ

ЧАСТИ БАЛТИЙСКОГО ЩИТА НА ПРИМЕРЕ КОЛЬСКОЙ

СВЕРХГЛУБОКОЙ СКВАЖИНЫ

Лобанов К.В. СТРУКТУРНО-ПЕТРОФИЗИЧЕСКИЕ УСЛОВИЯ ЛОКАЛИЗАЦИИ ОРУДЕНЕНИЯ В ЗОНАХ СВЕКОФЕННСКОГО ДИСЛОКАЦИОННОГО МЕТАМОРФИЗМА НА

МЕСТОРОЖДЕНИЯХ БАЛТИЙСКОГО ЩИТА

Луцык В.И., Воробьева В.П., Зеленая А.Э. КОМПЬЮТЕРНЫЕ МОДЕЛИ Т-Х-У ДИАГРАММ МАГМАТИЧЕСКИХ СИСТЕМ С ЛИКВАЦИОННЫМИ ЯВЛЕНИЯМИ

Люль А.Ю. ЭЛЕМЕНТНЫЙ СОСТАВ И ОБРАЗОВАНИЕ

МЕТАЛЛА ОБРИТОВ

Майбук З.-Ю.Я. ТРАССИРОВАНИЕ ПОЛИМЕТАЛЛИЧЕСКИХ ЖИЛ ПО ДИНАМИЧЕСКИМ ХАРАКТЕРИСТИКАМ

СИГНАЛОВ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ЭМИССИИ

Мальковский В.И., Диков Ю.П., Пэк А.А. ОЦЕНКА ИМПАКТНОЙ ГИПОТЕЗЫ ФОРМИРОВАНИЯ ЗЕЛЕНЫХ И

ОРАНЖЕВЫХ СТЕКОЛ НА ЛУННОЙ ПОВЕРХНОСТИ

Мальковский В.И., Пэк А.А., Александрова Е.В. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ИСХОДНЫХ ДАННЫХ ДЛЯ МОДЕЛИРОВАНИЯ

КОЛЛОИДНОГО ПЕРЕНОСА РАДИОНУКЛИДОВ ПОДЗЕМНЫМИ ВОДАМИ

Мальковский В.И., Пэк А.А., Румынин В.Г., Никуленков

А.М. ПРОГНОЗ МИГРАЦИИ РАДИОНУКЛИДОВ ИЗ ПОДЗЕМНОГО ХРАНИЛИЩА РАДИОАКТИВНЫХ МАТЕРИАЛОВ

В РАЙОНЕ ЛЕНИНГРАДСКОЙ АЭС

Машуков А.В., Машукова А.Е. РЕЗУЛЬТАТЫ КОМПЛЕКСНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ РУД НОРИЛЬСКОГО ТИПА Насимов Р.М., Патонин А.В., Любушин А.А., Ткачев Е.А. К

ПРОБЛЕМЕ ВЫДЕЛЕНИЯ ЗОН СДВИГА И УПЛОТНЕНИЯ

ПРИ ТРЕХОСНЫХ ИСПЫТАНИЯХ ВЫСОКОПОРИСТЫХ

Николаев Г.С., Арискин А.А. SPINMELT-2.0: ЭВММОДЕЛИРОВАНИЕ РАВНОВЕСИЯ ХРОМШПИНЕЛИДБАЗАЛЬТОВЫЙ РАСПЛАВ ПРИ ДАВЛЕНИЯХ ДО 15 КБАР Османагич С., Хаврошкин О.Б., Колесов Г.М., Лебедев

Е.Б. К ПРОБЛЕМЕ ОБРАЗОВАНИЯ СФЕРОИДАЛЬНЫХ

СТРУКТУР: ХИМИЧЕСКИЙ СОСТАВ ОБРАЗЦОВ «ШАРЫ

Персиков Э.С., Бухтияров П.Г., Некрасов А. Н. ОСОБЕННОСТИ ВСТРЕЧНОЙ ХИМИЧЕСКОЙ ДИФФУЗИИ ПЕТРОГЕННЫХ КОМПОНЕНТОВ (SiO 2, Al 2 O 3, Na 2 O, СаО, MgO,

FеО, TiO 2 ) В МОДЕЛЬНЫХ И ПРИРОДНЫХ РАСПЛАВАХ

СИСТЕМЫ АНДЕЗИТ – БАЗАЛЬТ - Н 2 О ПРИ ВЫСОКИХ

ДАВЛЕНИЯХ ВО ВЗАИМОСВЯЗИ С ИХ ВЯЗКОСТЬЮ

Петренко Д.Б., Шаззо Ю.К., Дедков Ю.М., Сычкова В.А., Гаврилова С.И., Галудзина А.И ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕМЕНТНОГО СОСТАВА УГЛЕРОДНОГО НАНОМАТЕРИАЛА «ТАУНИТ» ДЛЯ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ЕГО В СОРБЦИОННОМ

КОНЦЕНТРИРОВАНИИ МИКРОЭЛЕМЕНТОВ ИЗ РАСТВОРОВ

Петров В.А., Минаев В.А., Полуэктов В.В., Насимов Р.М.

МАКРОТРЕЩИНОВАТОСТЬ И ДИРЕКТИВНОСТЬ УПРУГИХ

СВОЙСТВ ГРАНИТОИДОВ МЕСТОРОЖДЕНИЯ АНТЕЙ

Петров В.А., Полуэктов В.В., Хаммер Й. УСЛОВИЯ МИГРАЦИИ И НАКОПЛЕНИЯ УРАНА В ЗОНАХ ДИНАМИЧЕСКОГО ВЛИЯНИЯ РАЗЛОМОВ Петров В.А., Устинов С.А., Полуэктов В.В. РЕКОНСТРУКЦИЯ ВНУТРИРУДНОЙ ТЕКТОНИКИ НА УРАНОВОМ

МЕСТОРОЖДЕНИИ АНТЕЙ: СОЧЕТАНИЕ МИКРОСТРУКТУРНОГО И РАДИОГРАФИЧЕСКОГО АНАЛИЗОВ

Редькин А.Ф., Ионов А.М., Котова Н.П., Бородулин Г.П.

ОСОБЕННОСТИ СОСТАВОВ И СВОЙСТВ СИНТЕТИЧЕСКИХ ПИРОХЛОРОВ

Русол А.В., Дорофеева В.А. ОЦЕНКИ ПАРАМЕТРОВ РАЗРУШАЮЩИХ ВОЗДЕЙСТВИЙ ПРИ ЭВОЛЮЦИИ ТВЕРДОТЕЛЬНОЙ КОМПОНЕНТЫ ПРОТОПЛАНЕТНГО ДИСКА Савинова Е.Н., Сукач Ю.С.,Тюрин Д.А., Колесов Г.М.

ЭКСПРЕСС-ОПРЕДЕЛЕНИЕ БЛАГОРОДНЫХ И «ТЯЖЕЛЫХ» МЕТАЛЛОВ В ПРИРОДНЫХ ОБРАЗЦАХ

Салтыковский А.Я., Патонин А.В., Виноградов Ю.К. БАЗАЛЬТЫ НЕОВУЛКАНИЧЕСКИХ ЗОН ИСЛАНДИИ И ИХ ДЕФОРМАЦИОННЫЕ СВОЙСТВА (на основе эксперимента) Салтыковский А.Я., Цельмович В.А., Байараа Т., Никитин А.Н., Иванкина Т.И., Коматсу Дж., Ормоо Ю. ИМПАКТНЫЙ КРАТЕР И СОСТАВ КОСМИЧЕСКОГО ВЕЩЕСТВА В РАННЕПАЛЕОЗОЙСКОЙ СТРУКТУРНОЙ ЗОНЕ ЮЖНОЙ МОНГОЛИИ Симакин А.Г. ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ НАЧАЛА

СУБДУКЦИИ ПОСЛЕ АККРЕЦИИ ОКЕАНИЧЕСКОГО ОСТРОВА

Симакин А.Г. ЧТО МОЖЕТ ДАТЬ ПРИМЕНЕНИE ТЕНЗОРА

ВЯЗКОСТИ ПРИ ЧИСЛЕННОМ МОДЕЛИРОВАНИИ В ГЕОДИНАМИКЕ?

Скрипник А.Я. О РЯДЕ ФАКТОРОВ, ВЛИЯЮЩИХ НА

ПРОЧНОСТНЫЕ СВОЙСТВА МЕТЕОРИТОВ

Суетнова Е.И. ЗАВИСИМОСТЬ СКОРОСТИ АККУМУЛЯЦИИ

ГАЗОВЫХ ГИДРАТОВ В МОРСКОМ ДНЕ ОТ ЭФФЕКТИВНОЙ ВЯЗКОСТИ НАКАПЛИВАЮЩИХСЯ ОСАДКОВ

Цельмович В.А. МИКРОЧАСТИЦЫ МЕТАЛЛОВ В ТЕКТИТАХ НИЖЕГОРОДСКОГО ПАДЕНИЯ И КАНСКИТАХ КАК

ИНДИКАТОРЫ КОСМИЧЕСКОГО ВЕЩЕСТВА.

Чевычелов В.Ю. СОВМЕСТНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ F и Cl

В СИСТЕМЕ ФЛЮИД - БАЗАЛЬТОВЫЙ РАСПЛАВ: СРАВНЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ЭКСПЕРИМЕНТОВ в Pt и Au-Pd

Чевычелов В.Ю. СОВМЕСТНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ Cl и F

ВО ФЛЮИДНО-МАГМАТИЧЕСКИХ СИСТЕМАХ РАЗЛИЧНОГО СОСТАВА

Чевычелов В.Ю. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ РАСТВОРИМОСТИ И ДИФФУЗИИ Ta и Nb в ГРАНИТНЫХ И ЩЕЛОЧНЫХ РАСПЛАВАХ В ШИРОКОМ ДИАПАЗОНЕ ТЕМПЕРАТУРЫ, ДАВЛЕНИЯ И СОСТАВОВ

Чесноков В.С. ТРАДИЦИОННЫЕ ВЫЕЗДНЫЕ СЕССИИ ПО

ПРОБЛЕМАМ ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИХ И ПЕТРОФИЗИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ В НАУКАХ О ЗЕМЛЕ В ГО «БОРОК»

Шилобреева С.Н., Кашкаров Л.Л., Бронский В.С. ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ АМОРФИЗАЦИИ СИЛИКАТОВ

ПОД ВОЗДЕЙСТВИЕМ ИОННОГО ОБЛУЧЕНИЯ

Шмонов В.М., Витовтова В.М., Жариков А.В. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ФИЛЬТРАЦИИ АРГОНА (AR) И ГЕЛИЯ (HE) ЧЕРЕЗ СЛАБОПРОНИЦАЕМЫЕ (~1Е- М2) СЕРПЕНТИНИТЫ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ 500ОС Шмулович К.И. КИНЕТИКА ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА LL+V

И РАЗМЕРНЫЙ ЭФФЕКТ МЕТАСТАБИЛЬНОГО ФЛЮИДА В

Юркова Р.М., Воронин Б.И. МИНЕРАЛЬНЫЕ РАВНОВЕСИЯ, СОСТАВ И ГЕНЕЗИС ПОРОД И МИНЕРАЛОВ УЛЬТРАБАЗИТ-БАЗИТОВЫХ КОМПЛЕКСОВ ПРЕДОСТРОВОДУЖНЫХ ОФИОЛИТОВ

Яковлев О.И., Герасимов М.В., Диков Ю.П. ТИПЫ ПРОЦЕССОВ ИСПАРЕНИЯ МИНЕРАЛОВ И ПОРОД

Якушина О.А. РЕНТГЕНОВСКАЯ ТОМОГРАФИЯ - ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИЙ МЕТОД ИЗУЧЕНИЯ МИНЕРАЛЬНОГО И

Якушина О.А. Ожогина Е.Г., Хозяинов М.С. ИССЛЕДОВАНИЕ МОРФОСТРУКТУРЫ ГЕОМАТЕРИАЛОВ МЕТОДОМ

РЕНТГЕНОТОМОГРАФИИ: ПРИКЛАДНЫЕ АСПЕКТЫ

INVESTIGATION OF GOLD SPECIES IN GOLD ORE DEPOSITS BY

ПЛАВЛЕНИЕ РЕДКОМЕТАЛЬНЫХ ГРАНИТОВ ВОЗНЕСЕНСКОГО

РУДНОГО УЗЛА, ПРИМОРЬЕ

Аксюк А.М., 1Конышев А.А., 2Изосов Л.А., 1Коржинская В.С.

институт экспериментальной минералогии РАН (ИЭМ РАН), г.Черноголовка, aksyuk@iem.ac.ru Тихоокеанский океанологический институт ДВО РАН, Владивосток, izos@poi.dvo.ru Ключевые слова: эксперимент, гранит, плавление, фтор, Вознесенка На территории Вознесенского рудного узла, расположенного в юго-западной части Приморья и локализованного в южной части Ханкайского массива, известны флюоритовые месторождения (Пограничное, Вознесенка, Лагерное), оловянные (Первомайское, Ярославка, Чапаевское), Ta, Be, железорудные (скарновые) и полиметаллические (гидротермальные) месторождения, формирование которых связывают с вознесенским гранитным комплексом. К вознесенскому комплексу относят две фазы: биотитовые и литийфтористые граниты.

Рис. 1 Геологическая схема и разрез Вознесенского района.

В центре Вознесенского района по геофизическим данным [Кононец С.Н., Валитов М.Г., Изосов Л.А, 2008] контур биотитовых гранитов на глубине 1,25 км имеет сложную форму и ширину около км (рис. 1), в пределах которого расположены небольшие (до 1 км) тела литий-фтористых гранитов. Ниже вознесенских гранитов (см.

рис.1 разрез) залегают гродековские ? или, более вероятно, вознесенские (ярославские) биотитовые граниты и габброиды. В формировании Вознесенских биотитовых и Li-F гранитов и связанных с ними месторождений (флюорит, тантал, олово, берилл и др.) фтор играл большую роль. В газово-жидких включениях встречены концентрации фтора до 0.6m Содержание фтора в основных гранитоидных породах Вознесенского района показано на рис. 2. Наиболее богаты фтором вознесенские Li-F граниты, вмещающие Ta-Nb оруденение и месторождения и в экзоконтактовом ореоле которых карбонатные породы преобразованы во флюоритовые месторождения (Вознесенское, Пограничное и др.). Более низкое содержание фтора характерно для биотитовых гранитов вознесенского комплекса и других гранитоидов. Наиболее богаты фтором вознесенские Li-F граниты, вмещающие Ta-Nb оруденение и месторождения и в экзоконтактовом ореоле которых карбонатные породы преобразованы во флюоритовые месторождения. По геологическим данным образование Ta-Nb месторождений Вознесенского района проходило на флюидно-магматической стадии кристаллизации расплава Li-F гранитов, а флюоритовых и Sn-W- месторождений – на постмагматической грейзеновой или гидротермальной стадиях формирования биотитовых и литий-фтористых гранитов.

F, масс.% Рис. 2 Содержание фтора в магматических породах Вознесенского рудного узла.

По нашим предварительным оценкам концентрации HF в водном флюиде вознесенских Li-F гранитов могли достигать 0,5-1,0 M HF (моль/дм3), или 0,8-2,3 m HF (моль/кг H 2 O) при давлении 200 МПа и 600-800оС. Эти оценки были получены с помощью экспериментально обоснованных геофториметов [Аксюк, 2002] и по составам слюд, опубликованных в работах [Рязанцева и др., 1994; Руб, Руб, 2006].

Если сравнить полученные данные с оценками концентраций фтора по редкометальным месторождениям других регионов, то можно видеть (рис. 3), что на вознесенcких месторождениях они были, в основном, на уровне флюидов Та-Nb месторождений Этыка и Орловка в Восточном Забайкалье или топаз-кварцевых жил Акчатау, т.е. на уровне 3-его, самого высокофтористого тренда. Плавление вознесенских гранитов, по крайней мере, их второй Li-F фазы происходило или могло идти при концентрациях HF в гранитном флюиде около 0,1-1,0m (моль/кг раствора). Это служило нам одним из ориентиров при постановке экспериментов. Солидусы гранитов показывают Т-Р параметры границы перехода от магматической к постмагматической стадий формирования вознесенских месторождений. Опыты проводились на гидротермальной установке с порошками Li-F гранитов из вознесенского и биотитовых гранитов из ярославского массивов Вознесенского рудного узла.

Рис. 3 Концентрации HF (M, моль/дм3) во флюидах Вознесенских LiF гранитов, определенные с помощью геофториметров.

Полученные результаты однозначно показывают, что относительно гаплогранита вознесенские граниты начинают плавиться при более низких температурах и давлениях (Рис. 4). По температуре этот сдвиг ниже на 20-25оС для биотитовых гранитов и 80-90оС – для Li-F гранитов. Следовательно, кристаллизация гранитов II фазы вознесенских гранитов завершалась при более низких на 70-80о температурах и рудно-магматическая стадия, с которой была связана Ta-Nb минерализация, имела долгую историю формирования месторождений и вокруг штоков литий-фтористых гранитов сохранялись благоприятные физико-химические условия. Причем, по сравнению с Li-F гранитом Орловского Ta-Nb месторождения (Восточное Забайкалье) вознесенские граниты плавятся при температурах чуть ниже, чем орловские. Биотитовые граниты Вознесенки, которые считаются I фазой вознесенских гранитов, начинают плавиться при температурах близких к гаплогранитному составу. Следовательно, от окончания кристаллизации биотитовых гранитов до начала кристаллизации Li-F гранитов на Вознесенском рудном узле температура должна была снизиться почти на 100оС, а давление на 1000 бар, что было благоприятно для формирования связанных с ними редкометальных (Та-Nb, Sn-W и др.) месторождений.

Рис. 4 Солидусы вознесенских биотитовых и Li-F гранитов в сравнении с другими гранитами.

Cодержание фтора в стеклах изменялось с температурой от 0,5 до 3,7 %. Образовывались богатые фтором слюды и топаз. Таким образом, в экспериментах проявляются те же закономерности, что характерны и для природного процесса.

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (грант 10Литература 1. Аксюк А.М. Экспериментально-обоснованные геофториметры и режим фтора в гранитных флюидах // Петрология. 2002. Т. 10, № 6.

С. 628-642.

2. Кононец С.Н., Валитов М.Г., Изосов Л.А., Вознесенская гранитриолитовая формация Приморья: Проблемы геологии и металлогении // Региональные проблемы. 2008. № 10. Институт комплексного анализа региональных проблем ДВО РАН. С. 1- 3. Рязанцева М.Д., Герасимов Н.С., Говоров И.Н. Рубидийстронцевые изохроны и петрогенезис магматический пород Вознесенского рудного района (Приморье). Тихоокеанская геология, 1994.

№ 4, с. 60-73.

4. Руб А.К, Руб, М.Г. Редкометальные граниты Приморья. М., ВИМС.

2006, 86 с.

MELTING OF RARE-METAL GRANITES FROM THE VOZNESEKA

ORE NODE, PRIMORYE

Aksyuk A.M., 1Konyshev A.A., 2Izosov L.A., 1Korzhinskaya V.S.

Institute of Experimental Mineralogy RAS (IEM RAS), Chernogolovka, aksyuk@iem.ac.ru The Pacific Oceanological Institute, (POI FEB RAS), Vladivostok, izos@poi.dvo.ru Key words: experiment, granite, melting, fluorine, Voznesenka On the territory of the Vonesnka area, located in south-western part of Primorye and localized in the southern part of the Khankaisky massive, there known fluorite, tin, Ta, Be, iron, and polymetallic deposits, whose formation is associated with Voznesenska granite complex. The complex includes two phases: biotite, and lithium-fluorine granites. Melting of the two granites were studied experimentally at high T, P and F-H 2 O fluids.

Fluorine containing fluid lowers the solidus of the granites on the 20oC and creates favorable conditions for the formation of magmatic and post-magmatic deposits of Voznesenka.

К ПРОБЛЕМЕ ИДЕНТИФИКАЦИИ ЗАРЯДА ЯДЕР СВЕРХТЯЖЕЛЫХ

ЭЛЕМЕНТОВ ГАЛАКТИЧЕСКИХ КОСМИЧЕСКИХ ЛУЧЕЙ ПО

ТРЕКАМ В КРИСТАЛЛАХ ОЛИВИНА ИЗ МЕТЕОРИТОВ (2): ОШИБКИ

ИЗМЕРЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ ТРЕКОВ

Александров А.Б., 1Багуля А.В., 1Владимиров М.С., 1Гончарова Л.А., 2Ивлиев А.И., 2Калинина Г.В., 2Кашкаров Л.Л., 1Коновалова Н.С., 1Окатьева Н.М.,1Полухина Н.Г.,1Русецкий А.С.,1Старков Н.И.

Физический Институт им. П.Н. Лебедева (ФИАН) РАН, Москва, poluhina@sci.lebedev.ru Институт геохимии и аналитической химии им. В.И. Вернадского (ГЕОХИ) РАН, Москва, leokash@mail.ru Ключевые слова: параметры треков, оливин, сверхтяжелые ядра, галактические космические лучи Изучение относительной распространенности ядер сверхтяжелых (Z > 50) элементов галактических космических лучей, проводимое авторами по программе ОЛИМПИЯ [Ginzburg et al., 2005] показало, что погрешность идентификации заряда ядер (Z), образующих треки в кристаллах оливина из метеоритов, определяется ошибками измерения основных параметров треков: травимой на данном этапе длины L< RR (RR - остаточный пробег ядер), скорости травления в длину (V L ) и диаметра (D) треков.

Анализ геометрических форм треков привёл к распознаванию и измерению двух типов треков: «морковка» и «шприц» ( рис.1).

.Рис.1. Треки типа «морковка» и «шприц». Номерами отмечены характерные точки, для которых фиксируются координаты (X,Y,Z).

В процессе измерения с помощью вычислительной программы Zeissguide на ПАВИКОМ [Feinberg et al., 2004] создается файл данных, который содержит координаты (X,Y,Z) для каждой зафиксированной точки. Обработка полученных координат для вычисления параметров треков выполняется отдельной программой расчета.

Длина измеренного после одного этапа травления трека вычисляется по формуле:

где переменные X =X кон -X нач, Y =Y кон -Y нач, Z =Z кон -Z нач выражены через координаты начала и конца измеряемого участка трека, k = 1.7 - коэффициент преломления оливина.

Угол падения ядра к поверхности кристалла определяется из выражения:

При дальнейших стадиях исследования поверхность кристаллов сошлифовывается на толщину от 5 до 50 мкм, полируется и снова травится. При этом треки от ядер, остановившихся в удаленном слое кристалла, исчезают. Появляются новые треки, а некоторые треки продолжают травиться и наблюдаются при переходе из одного слоя поверхности травления в следующий. Поэтому для правильного определения их длин существенной оказывается задача корректной сшивки фиксируемых координат этих, продолжающихся из одного слоя в другой, треков. Треки, переходящие из слоя в слой, были подразделены на три типа (см. рис. 2).

Рис.2. Наиболее характерные типы треков, наблюдаемых в кристаллах оливина при последовательном, послойном травлении.

Тип 1 – трек пересекает один или несколько срезанных слоев. В этом случае длина трека складывается из участков R i, протравленных в каждом удаленном слое, и участка R ост, измеренного на последней стадии измерений после всех ступеней шлифовки:

где Ri - участок трека, удаленный после i-ой шлифовки;

шлифовки; d i – толщина удаленного при шлифовке i-го слоя; i – угол наклона трека относительно нормали к поверхности на i-й стадии.

Тип 2 – трек находится под срезанным слоем. В этом случае Тип 3 - трек частично пересекает срезанный слой. L 3 = (d i – Z 3 )/cos i + R ост, где Z 3 = |Z н3 – Z п | (Z п от поверхности на 1-й стадии).

Каждая из входящих в это соотношение величин определяется со своей ошибкой, в результате чего полная ошибка определения длины трека равна:

L+L= Здесь (cos i ) и R ост – ошибки косвенных измерений. Прямыми измерениями в данном эксперименте являются только измерения координат X, Y, Z начала и конца трека, а также толщина удаленdi длины участка трека на i-й стадии определяется как ошибка частного:

В свою очередь, также является результатом косвенных измерений. На рис. 3 в качестве примера приведены данные экспериментальных распределений для координат начала трека.

Рис. 3. Распределения измеренных координат начала трека.

Распределения координат X и Y хорошо аппроксимируются функцией Гаусса.Относительные ошибки прямых измерений координат треков составляют ±0.02 для X, ±0.05 для Y и ±0.08 для Z.

Относительная ошибка косинуса угла (cos) очень мала и составляет десятые доли процента. Основной вклад в значение R i на сошлифованных участках трека дает ошибка толщины сошлифованного слоя d i. При d=13% ошибка R на соответствующей стадии достигает 30%, а при d=2% не превышает 10%. Это означает, что при увеличении точности измерения толщины удаляемого при шлифовке кристалла слоя ошибка определения длины трека R i может составить менее 10%.

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (грант 10-02а) Литература Ginzburg V.L. et al. Problems and Horizons of the Search for Tracks of Heavy and Superheavy Nuclei in Olivine Crystals from Meteorites (OLIMPIYA project). // Dokl. Physics. 2005. V. 50. P. 283285.

TO THE PROBLEM OF SUPERHEAVY GALACTIC COSMIC RAY

NUCLEI CHARGE IDENTIFICATION BASED ON THE TRACKS

INVESTIGATION IN THE METEORITIC OLIVINE CRYSTALS (2): DATA

ERRORS OF THE TRACK PARAMETERS MEASURING

Aleksandrov A.B., 1Bagulya A.V., 1Vladimirov M.S., 1Goncharova L.A., 2Ivliev A.I., 2Kalinina G.V., 2Kashkarov L.L., 1Konovalova N.S., Okat’eva N.M., 1Polukhina N.G., 1Roussetski A.S., 1Starkov N.I.

Lebedev Physical Institute (FIAN) RAS, Moscow.

poluhina@sci.lebedev.ru Vernadsky Institute of Geochemistry and Analytical Chemistry (GEOKHI) RAS, Moscow. leokash@mail.ru Key words: track parameters, olivine, super-heavy nuclei, galactic cosmic ray Using the PAVICOM totally automated measuring complex the geometry track parameters of the super-heavy galactic cosmic ray nuclei, chemically etched in the meteoritic olivine crystals were determined. The quantitative estimation and analyze of the measuring errors are presented.

РАДИАЦИОННАЯ ИСТОРИЯ ИСКОПАЕМЫХ МЕТЕОРИТОВ

ШВЕЦИИ ИЗ РАЗНЫХ МЕСТ НАХОДОК

Алексеев В.А.

Институт геохимии и аналитической химии им. В.И. Вернадского (ГЕОХИ) РАН, Москва, AVAL37@chgnet.ru Ключевые слова: ископаемые метеориты, радиационный возраст Катастрофическое разрушение родительского тела L-хондритов около 500 млн. лет назад в поясе астероидов проявилось в некоторых районах Земли в виде необычно высокой плотности выпавших метеоритов и микрометеоритов. Так, на юге Швеции в карьере Thorsberg в известняках среднего ордовика (около 470 млн. лет) было найдено более 80 ископаемых L-хондритов [Schmitz и др., 2001; 2006]. Heck и др. [2004; 2008] измерили содержание благородных газов (изотопов Не и Ne) в образцах хромитовых зёрен (размером 63-355 мкм) из этих метеоритов. Радиационные возрасты метеоритов, рассчитанные по содержанию космогенного 21Ne cos, оказались менее или около 1 млн. лет и увеличивались со стратиграфической высотой нахождения метеоритов в 4-хметровой толще отложений в согласии с оцененной продолжительностью формирования этого отложения (~1-2 млн. лет). Согласно Heck и др. [2004;

2008], эти данные свидетельствуют о продолжительном (в течение нескольких миллионов лет) выпадении на всю Землю метеоритов после разрушения родительского тела (астероида) L-хондритов.

Однако, результаты анализа данных Heck и др. [2004; 2008] позволили обосновать альтернативный вывод – о падении одного метеорита, выпавшего в виде метеоритного дождя [Alexeev, 2009; Алексеев, 2010]. Привлечение новых данных (для образцов ископаемого метеорита Brunflo) подтвердило этот вывод.

Основная особенность, которая была отмечена при анализе данных, полученных Heck и др. [2004; 2008], заключается в чёткой отрицательной корреляции между массой образцов (размерами хромитовых зёрен) и измеренными в них содержаниями благородных газов – 4Не, 20Ne, 21Ne и 22Ne (Alexeev, 2009; Алексеев, 2010). Особенно неожиданной оказалась отрицательная корреляция между рассчитанными Heck и др. (2004; 2008) значениями радиационных возрастов T 21 и массой образцов (рис. 1а). При этом, хорошо сохранившимся хромитовым зёрнам (индекс сохранности 1) свойственны малые значения радиационных возрастов, тогда как плохо сохранившиеся зёрна (индексы 4, 5) характеризуются высокими значениями возрастов. Характерно, что эта корреляция подтвердилась при анализе данных, полученных Heck [2005] для 4-х образцов одного метеорита, Brunflo (рис. 1б), найденного в 500 км от места находки большинства метеоритов в карьере Thorsberg. Отметим также чёткую положительную корреляцию между значениями радиационного возраста и содержанием в хромитовых зёрнах изотопа 20Ne как для совокупности образцов разных метеоритов (рис. 1в), так и для образцов одного метеорита (рис. 1г).

Очевидно, что радиационный возраст (продолжительность облучения метеорита космическими лучами перед его падением на Землю) не может зависеть от массы анализируемого образца. Выявленные зависимости (рис. 1) могут быть объяснены наличием газов земного происхождения в примесях, не полностью удалённых из трещин, каверн, полостей хромитовых зёрен метеоритов. Обогащение неона в газе этих примесей изотопом 21Ne (при величине отношения 21Ne/20Ne>>21Ne/20Ne atm =0.00298) обусловит неучтённый вклад 21Ne при расчете содержания космогенного 21Ne cos. Величина этого вклада и соответствующие значения Т 21 будут увеличиваться при уменьшении размеров и сохранности выделенных зёрен. О реальности такого обогащения можно судить по данным Верховского и др. [1976] для земных пород, в которых превышение отношения Ne/20Ne по сравнению с таковым для земной атмосферы достигало 900%.

Выявленные закономерности согласуются со сделанным ранее предположением [Alexeev, 2009; Алексеев, 2010] о падении в районе карьера Thorsberg одного метеорита, выпавшего в виде метеоритного дождя менее чем через 0.2 млн. лет после катастрофического разрушения родительского тела L-хондритов ~470 млн. лет назад.

Время этого падения соответствует времени формирования в карьере Thorsberg самого древнего пласта с фрагментами метеорита.

Фрагменты метеорита в более молодых пластах оказались, вероятнее всего, в результате последующего переотложения в условиях мелководного моря в процессе формирования осадочной толщи. В рамках этого предположения нет необходимости в привлечении гипотезы интенсивного потока метеоритов на Землю в течение ~1- млн. лет около 470 млн. лет назад для объяснения характера распределения ископаемых метеоритов в отложениях среднего ордовика в Швеции.

Работа выполнена при финансовой поддержке программы П4 Президиума РАН.

T21, млн.лет Рис. 1. Зависимость величины радиационного возраста (Т 21 ) от массы образцов (а, б) и от содержания 20Ne (в, г) для ископаемых метеоритов группы non-Ark (а, в) и образцов метеорита Brunflo (б, г). В скобках приведены индексы сохранности хромитовых зёрен: 1 – наилучшая сохранность, 5 – наихудшая.

(По данным Неск и др., 2004; 2008; Неск, 2005.) Литература 1. Алексеев В.А. Радиационная история ископаемых метеоритов Швеции // Астрон. вестник // 2010. Т.44. № 4. С. 336-344.

2. Alexeev V.A. Ordovician fossil meteorites in Sweden: numerous meteorite falls or single meteorite shower? // Lunar and Planet. Sci. XL.

2009. No. 1003 (CD-ROM).

4. Верховский А.Б., Шуколюков Ю.А., Ашкинадзе Г.Ш. Изотопы неона в минералах с избыточным содержанием гелия и аргона // Геохимия. 1976. №3. С. 315-322.

5. Heck Ph.R., Schmitz B., Baur H., Halliday A.N., Wieler R. Fast delivery of meteorites to Earth after a major asteroid collision // Nature.

2004. V. 430. No. 6997. P. 323-325.

6. Heck Ph.R. Helium and neon in presolar silicon carbide grains and in relict chromite grains from fossil meteorites and micrometeorites as tracers of their origin // Diss. ETH No. 16251. Zuricn, 2005, 157 p.

(http://e-collection.ethbib.ethz.ch/eserv/eth:28217/eth-28217-02.pdf).

7. Heck Ph.R., Schmitz B., Baur H., Wieler R. Noble gases in fossil micrometeorites and meteorites from 470 Myr old sediments from southern Sweden, and new evidence for the L-chondrite parent body breakup event // Meteorit. Planet. Sci. 2008. V. 43. No. 3. P. 517-528.

8. Schmitz B., Tassinari M., Peucker-Ehrenbrink B. A rain of ordinary chondritic meteorites in the early Ordovician // Earth Planet. Sci. Lett.

2001. V. 194. P. 1-15.

9. Schmitz B., Haggstrom Th. Extraterrestrial chromite in Middle Ordovician marine limestone at Kinnekulle, southern Sweden – Traces of a major asteroid breakup event // Meteorit. Planet. Sci. 2006. V. 41. No.

3. P. 455-466.

RADIATION HISTORY OF SWEDEN FOSSIL METEORITES FROM

DIFFERENT PLACES OF FINDS

Alexeev V.A.

Vernadsky Institute of Geochemistry and Analytical Chemistry (GEOKHI) RAS, Moscow, AVAL37@chgnet.ru Key words: fossil meteorites, cosmic-ray exposure ages The analysis of data of Heck et al. [2004; 2008] and Heck [2005] on distribution of the cosmic-ray exposure ages of the fossil meteorites found in the different Swedish quarries has confirmed hypothesis of Alexeev [2009, 2010] about falling one meteorite falling one L-chondrite as a meteorite shower in the area of the Thorsberg quarry after catastrophic breakup event of the L-chondrite parent asteroid about 470 million years ago.

ОСОБЕННОСТИ МИНИМУМА 23-го СОЛНЕЧНОГО ЦИКЛА ПО

СОДЕРЖАНИЮ КОСМОГЕННЫХ РАДИОНУКЛИДОВ В ХОНДРИТАХ

TAMDAKHT И ASH CREEK

Алексеев В. А., Горин В. Д., Устинова Г. К.

Институт геохимии и аналитической химии имени В. И. Вернадского (ГЕОХИ) РАН, Москва, AVAL37@chgnet.ru Ключевые слова: космические лучи, солнечная активность, космогенные радионуклиды, свежевыпавшие хондриты.

Процессы на Солнце, солнечная активность оказывают определяющее воздействие на процессы в гелиосфере через формирование и возмущение гелиосферных магнитных полей. В наиболее глобальном масштабе это проявляется в солнечной модуляции галактических космических лучей (ГКЛ), т.е. в изменении интенсивности ГКЛ на разных гелиоцентрических расстояниях и разных гелиографических широтах, в соответствии с разным уровнем солнечной активности. Очевидно, что интенсивность ГКЛ является при этом тонким инструментом изучения электромагнитной структуры гелиосферы и ее изменений при вариациях солнечной активности. Однако для такого изучения требуются длинные ряды (на протяжении нескольких 11-летних солнечных циклов) однородных данных по интенсивности ГКЛ в межпланетном пространстве.

Образованные в метеоритах космогенные радионуклиды с разными периодами полураспада T 1/2 являются естественными детекторами космических лучей вдоль метеоритных орбит в течение ~1.5T 1/2 радионуклида перед падением метеорита на Землю. Исследуя радионуклиды с разными T 1/2 в хондритах с разной датой падения, протяженностью и наклонением орбит, можно получить непрерывный ряд данных по распределению и вариациям ГКЛ с E >100 МэВ в трехмерной гелиосфере [Лаврухина, Устинова, 1990]. В настоящее время такой ряд однородных данных по интенсивности и градиентам ГКЛ во внутренней гелиосфере охватывает уже ~5 солнечных циклов [Алексеев, Устинова, 2006], причем продление этого ряда до 2009 г. стало возможным благодаря измерению содержаний радионуклидов в свежевыпавших хондритах Tamdakht и Ash Creek [Алексеев и др., 2011].

Таблица 1. Содержания космогенных радионуклидов (в распад/мин кг) на момент падения хондритов Tamdakht и Ash Creek Полученные данные по содержанию радионуклидов в этих хондритах представлены в таблице 1, а составленный нами мониторинг распределения и вариаций радиальных градиентов ГКЛ в 1954- гг. по результатам последовательного комплексного исследования радиоактивности свежевыпавших хондритов демонстрируется на рис.1 (последние три точки справа – по содержанию космогенных радионуклидов в хондритах Tamdakht и Ash Creek; остальные данные см. в [Алексеев и др. 2011]).

Рис.1 - Мониторинг распределения и вариаций радиальных градиентов G r галактических космических лучей с энергией E > 100 МэВ в 1954гг. вдоль орбит свежевыпавших хондритов (кривая – результат сглаживания по пяти точкам) Хорошо видно, что величина градиентов ГКЛ вдоль метеоритных орбит (в пределах 2-4 а.е. от Солнца) сильно зависит от фазы солнечного цикла, меняясь от малых и даже отрицательных значений в годы минимума солнечной активности до значений 80-100 % / а.е. в годы максимума. Средние градиенты за современные солнечные циклы (~20-30%/а.е.) совпадают со средними значениями градиентов за последний миллион лет (штриховые горизонтали), что свидетельствует о постоянстве механизма солнечной модуляции ГКЛ, по крайней мере, в течение ~ 1 млн. лет.

Хондриты Tamdakht и Ash Creek выпали в период минимальной солнечной активности между 23 и 24 солнечными циклами. Этот период оказался очень своеобразным [Heber et al., 2009; Moraal, 2009].

Минимум 23-го цикла ожидался в 2008 году [Hathaway, Suess, 2008].

Однако оказалось, что появившиеся в марте 2008 года солнечные вспышки, которые должны были свидетельствовать о начале развития 24-го солнечного цикла, имеют полярность, характерную для вспышек 23-го цикла, так что начало 24-го цикла прогнозируется примерно на 2012 год [Phillips, 2008]. Таким образом, затянувшийся 23-й солнечный цикл продолжает ряд, по меньшей мере, 6 из солнечных циклов продолжительностью больше 12 лет [Moraal, 2009]. Полученные по содержанию 22Na низкие средние градиенты ГКЛ за ~4 года перед падением хондритов Tamdakht и Ash Creek на Землю типичны для минимумов солнечной активности (см. рис. 1).

Высокие же средние градиенты ГКЛ за ~15 месяцев перед падением хондритов, полученные по содержанию 54Mn, с одной стороны, типичны для подъема солнечного цикла, если 24-й цикл уже начал развиваться.

С другой стороны, такие высокие градиенты могут быть обусловлены значительными широтными компонентами градиентов ГКЛ, которые характерны именно для минимумов солнечной активности и свидетельствуют о несферичности области модуляции, т. е. о ее сжатии в меридиональной плоскости, в основном, в области гелиоширот 40о с максимальными значениями градиентов на гелиоширотах (15 – 20)о. Впервые они были обнаружены в минимуме 20-го солнечного цикла в 1975-1976 гг. по данным о радиоактивности хондритов с известными орбитами Dhajala и Innisfree [Лаврухина, Устинова, 1990]. Если минимум 23-го цикла еще не закончился, то можно предполагать, что орбиты хондритов Tamdakht и Ash Creek обладают наклонением i > 0. В пользу высокой вероятности последнего варианта свидетельствует тот факт, что интенсивность ГКЛ в рассматриваемый период оказалась самой высокой за последние 5 циклов солнечной активности, причем, начиная с 2008 года, она возрастала в основном за счет частиц с энергией меньше нескольких ГэВ [Базилевская и др., 2010]. Это свидетельствует о слабости гелиосферных магнитных полей, что действительно было характерно для этого необычного переходного периода смены солнечного цикла [http:/omniweb.gsfc.nasa.gov/].

Можно надеяться, что ожидаемые публикации расчетов орбит этих хондритов по наблюдавшимся радиантам их падения дадут однозначный ответ на этот вопрос.

Результаты измерения содержаний космогенных радионуклидов в хондритах Tamdakht и Ash Creek и извлекаемая из этих данных космофизическая информация являются важным этапом осуществляемого нами мониторинга обусловленных солнечной активностью процессов в трехмерной гелиосфере.

Литература Алексеев В.А., Устинова Г.К. Солнечная модуляция галактических космических лучей в трехмерной гелиосфере по метеоритным данным // Геохимия. 2006. № 5. С.467-482.

Алексеев В.А., Горин В.Д., Ивлиев А.И., Кашкаров Л.Л., Отт У., Садиленко Д.А.,Устинова Г.К. Комплексные исследования термолюминесценции, благородных газов, треков и радионуклидов в свежевыпавших хондритах Ash Creek и Tamdakht // Геохимия. 2011.

Базилевская Г.А., Крайнев М.Б., Махмутов В.С., Свиржевская А.К., Свиржевский Н.С., Стожков Ю.И. Особенности вариаций космических лучей в фазе минимума 24-го солнечного цикла // Доклады 31-й Всеросс.

конф. по косм. лучам. Москва, МГУ,2010. CD # Mod_05.

Лаврухина А.К., Устинова Г.К. Метеориты – зонды вариаций космических лучей. М.: Наука, 1990. 262с.

Hathaway D., Suess S.T. Solar cycle 23 // The heliosphere through the solar activity cycle (A.Balough, L.J. Lanzerotti, S.T.Suess eds.) Chichester, UK:

Praxis Publ. Ltd, 2008. P.21.

Heber B., Kopp A., Gieseler J., Muller-Mellin R., Fichtner H., Scherer K., Potgieter M.S., Ferreira S.E.S. Modulation of galactic cosmic ray protons and electrons during an unusual solar minimum // Astrophys. J. 2009. V. 699. P.

1956.

http:/omniweb.gsfc.nasa.gov/ Moraal H. Galactic cosmic rays in the heliosphere // Rapp. talk at 31st ICRC, Lodz, 2009.

Phillips T. Old solar cycle returns // http://science.nasa.gov/sciencenews/science-at-nasa/2008/28mar_oldcycle/

FEATURES OF THE 23-th SOLAR CYCLE MINIMUM ACCORDING TO

COSMOGENIC RADIONUCLIDE CONTENT IN THE TAMDAKHT AND

ASH CREEK CHONDRITES

Alexeev V. A., Gorin V. D., Kashkarov L. L., Ustinova G. K.

V. I. Vernadsky Institute of Geochemistry and Analytical Chemistry (GEOKHI) RAS, Moscow, AVAL37@chgnet.ru Key words: cosmic rays, solar activity, cosmogenic radionuclides, freshfallen chondrites The results of measurements of cosmogenic radionuclide contents in the fresh-fallen chondrites Tamdakht and Ash Creek are used for evaluation of the GCR intensity and its radial gradients along the chondrite orbits during the transitional period of minimum between 23rd and 24th solar cycles. A supposed peculiarity of this minimum, namely, the duration of the 23rd solar cycle up to 12 years is corroborated. Possible significant GCR heliolatitude gradients cannot be eliminated.

ИЗУЧЕНИЕ ФОРМ НАХОЖДЕНИЯ ЗОЛОТА КИНЕТИЧЕСКИМ

СПЕКТРАЛЬНЫМ СПОСОБОМ В РУДАХ ЗОЛОТО-СУЛЬФИДНЫХ

ПРОЯВЛЕНИЙ

Аношин Г.Н., Заякина С.Б., Новоселова С. Г.

Институт геологии и минералогии им. акад.В.С. Соболева СО РАН 630090 Новосибирск, пр. акад.В.А.Коптюга 3 anosh@igm.nsc.ru Ключевые слова: благородные металлы, наночастицы, кинетический спектральный способ Опыт изучения золоторудных месторождений и благороднометалльной минерализации показывает, что наряду с золотом различной гранулометрической размерности в большинстве из них в значимых количествах присутствуют и субмикронные его формы, находящиеся в дисперсном ультратонком состоянии, так называемое «невидимое» или упорное золото. Данные о составе и структуре наночастиц БМ позволят получить новую информацию о геологических процессах и условиях формирования полезных ископаемых.

Важным направлением является разработка и развитие методов определения наноразмерных компонентов в природных объектах и обоснование их применения.

В области физических и химических наук значительные усилия направлены на исследования, связанные с определением и созданием условий и процессов при которых образуются и стабильно существуют наночастицы благородных металлов(БМ). В современной геологии одно из наиболее развивающихся направлений связано с изучением природных наночастиц БМ. Наночастицы и «нанопроцессы» играют значительную роль в различных геологических процессах.[Жмодик,2007] Большое внимание исследователей к наноразмерной форме нахождения элементов в природе не случайно еще и потому, что этот класс «соединений» оказался наиболее слабо изученным.

Данные о составе и структуре наночастиц позволяют получить новую информацию о геологических процессах и условиях формирования полезных ископаемых. В геологических процессах до сих пор не определены условия транспорта, отложения, рассеяния и концентрирования различных типов наночастиц (кластеры благородных металлов и углерода; нанокомпозиты с благородными металлами в виде «сплава» или «ядро-оболочка»; элементоорганические соединения и другие). Изучение нахождения благородных металлов в горных породах и рудах в виде наночастиц требует разработки новых прецизионных инструментальных методов анализа.

Способ регистрации атомно-эмиссионных спектральных линий БМ от отдельных частичек пробы, так называемый сцинтилляционный эмиссионный спектральный анализ (СЭСА), разработан в самом начале 60-х г. прошлого века (Б.Бинек., Я. Д. Райхбаум, С.И.

Прокопчук и др.). Этот метод является одним из наиболее перспективных и экспрессных способов определения благородных металлов и других рудных элементов, находящихся в виде самостоятельных минеральных форм в геологических пробах. Основная область применения при поисковых геолого-геохимических и биогеохимических работах традиционного СЭСА - приближенно-количественные определения. Этот метод по ряду причин не нашел еще широкого применения в аналитических лабораториях, особенно ввиду отсутствия серийных приборов.

Разработанный нами кинетический спектральный способ(КСС) определения распределения частиц БМ по массе и концентрации искомых элементов в дисперсной пробе [Патент,2009] является дальнейшим развитием метода СЭСА [Прокопчук,1994] на основе применения новой системы регистрации спектров, которая дает принципиально новые возможности для исследования вещества.

Способ КСС реализован на спектрографе ДФС-8 с решеткой 1200 шт/мм (обратная дисперсия 0,3 нм/мм), в кассетной части которого была установлена фотодиодная линейка [Заякина,2007].

Программа « АТОМ», обеспечивающая проведение атомноэмиссионного анализа, позволяет по результатам измерений построить графики зависимости интенсивности линии определяемого элемента от номера спектра (времени поступления пробы в плазму).

Источником возбуждения спектров служил дуговой двухструйный плазмотрон. Для съемок применяли малую скорость расхода пробы (10 мг/с). Скорость транспортирующего газа была равна 1 л/мин.

Отличия разработанного КСС перед традиционным СЭСА [Прокопчук,1994] состоят в следующем:

- регистрируется весь спектральный диапазон и имеется возможность корректно учитывать фон, что существенно уменьшает влияние основы;

- регистрируется весь диапазон интенсивностей спектральных линий, - анализ ведется в атмосфере аргона, высокая температура плазменного факела ДДП обеспечивает более полное сгорание частиц пробы и уменьшает влияние размера частиц на результаты анализа;

- регистрация спектрального диапазона, включающего аналитические спектральные линии всех искомых элементов, позволяет вести одновременное определение концентраций этих элементов;

- последовательная регистрация набора спектров пробы (1000 спектров и более) одновременно во всём рабочем спектральном диапазоне обеспечивает регистрацию аналитических спектральных линий всех искомых элементов в течение времени ввода пробы. Время регистрации 1 спектра составляет 5мс, что в 20 раз меньше, чем указанное в патенте RU 2248556 C2 (Аполицкий В.Н., 20.03.2005).

Измерение интенсивности аналитических линий в каждом спектре с учётом фона под линией позволяет построить графики изменения концентраций искомых элементов от времени поступления пробы в плазму с помощью предварительно полученных градуировочных зависимостей. Использование этих зависимостей с учётом массы пробы, вводимой в плазму за время регистрации одного спектра, позволяет расчётным путём определить массу отдельных частиц БМ и концентрацию искомых элементов в микропорции пробы (10-5г).

В работе представлены результаты исследования проб золото-сульфидных месторождений Восточного Казахстана. Образцы представлены из двух золото-сульфидных месторождений в зонах прожилково-вкрапленной минерализации в черносланценвых толщах Западно-Калбинского золотоносного пояса в Восточном Казахстане. Это месторождение Суздаль, пробы которого SU-23 и SU- – сульфидизированный песчаник; SU-27 и SU-29 – брекчированный сульфидизированный углеродистый алевропелит; SU-13, SU-17/х и SU-113/3 – прокварцованная брекчированная сульфидизированная порода.

Второе месторождение Большевик представлено образцом Бсульфидизированный углеродистый сланец.

На рисунках ниже показаны гистограммы распределения крупности частиц золота, полученные методом КСС в исследуемых образцах.

Рис. 1. Гистограмма распределения крупности золота в пробе SU- Рис. 2. Гистограмма распределения крупности золота в пробе SU17/1 (прокварцованная брекчированная сульфидизированная порода) Таким образом, предложенный способ регистрации дает инструмент для изучения распределений частиц в исследуемом объекте, по данным гистограммы можно судить о массе частиц и концентрации в них БМ. Одновременная регистрация спектра пробы двумя способами дает мощный инструмент геохимикам не только для определения количественного содержания БМ в пробе, но и информацию о формах нахождения элементов в пробе.

Работа выполнена при поддержке гранта РФФИ 09-05-01130а.

1. Жмодик С. М., Аношин Г. Н., Заякина С. Б. и др. Роль наночастиц в геологических процессах рассеяния и концентрации благородных и редких элементов.//Наука и нанотехнологии. Материалы научной сессии Президиума СО РАН. Новосибирск.2007.C. 208Патент РФ№2357233.. Способ одновременного определения распределения частиц по массе в дисперсной пробе и концентрации элементов в частице пробы /Заякина С. Б., Лабусов В. А., Аношин Г. Н., Путьмаков А. Н.// заявка №2007124240/28(026399) положительное решение от 27.11.2008, дата подачи заявки 27.06. 3. Прокопчук С. И. Сцинтилляционый спектральный анализ в геологии / Отв. ред. Л. Л. Петров. Иркутск: Институт геохимии СО РАН, 1994. 64с.

4. Заякина C. Б., Аношин Г. Н., Лабусов В. А., Веряскин А. Ф. Исследование геохимических объектов на новой универсальной установке при одновременном применении двух способов регистрации эмиссионного спектра: сцинтилляционного и интегрального //Заводская лаборатория. 2007, Специальный выпуск. С.100-106.

5. Аношин Г. Н., Заякина C. Б. Современный атомно-эмиссионный спектральный анализ в геологии и геохимии: учебное пособие / Новосиб. гос. ун-т. Новосибирск, 2011.

INVESTIGATION OF GOLD SPECIES IN GOLD ORE DEPOSITS BY

KINETIC SPECTROSCOPIC METHOD

Anoshin G. N., Zayakina S. B., Novoselova S. G.

Sobolev Institute of Geology and Mineralogy SB RAS, Novosibirsk Key words: noble metals, nanoparticles, kinetic spectral method Development of kinetic spectral method is based on statistical properties of an analytical signal and both the number and intensity of analytical signal of elements being analyzed. The scintilla distribution in time contains valuable information on the composition and properties of the sample introduced into the spectra excitation source. The results of kinetic emission spectral analysis (scintillation method of registration) depend on the extent of the element concentration in each sample particle rather than on the mean content of this element in the probe. Kinetic spectroscopy provides an instrument for investigation of the distribution of particles in an analyzed sample. Sizes of particles and the concentration of noble metals in these particles can be judged from histograms.

ОБРАЗОВАНИЕ КОСМИЧЕСКИХ СФЕРУЛ: МОДЕЛИРОВАНИЕ И

НАБЛЮДЕНИЯ

Бадюков Д.Д., Хисина Н.Р.

Институт геохимии и аналитической химии (ГЕОХИ) РАН, Москва, badyukov@geokhi.ru Ключевые слова: космические сферулы, микрометеориты, численное моделирование Основная масса космического вещества, поступающего на Землю представлена микрометеоритами, поток котрых составляет 40000± 20000 тонн в год [Love, Brownlee, 1993]. Среди микрометеоритов (ММ) – частиц размером не более 1 - 2 мм - присутствуют как непереплавленные частицы, так и космические сферулы (КС) образование которых связывается с плавлением вещества при его пролете через земную атмосферу. В последние 25 лет в связи с интенсивными работами по изучению ММ, собранных на ледниках Антарктики и Арктики, был достигнут существенный прогресс. Задача данной работы заключалась в сравнении полученных фактических характеристик КС с данными, полученными в результате численного моделирования.

Для расчета параметров пролета микрометеороида через атмосферу нами использовалась классическая модель взаимодействия микрометеороида с атмосферой, использовавшаяся ранее в других работах [Love, Brownlee, 1991]. Благодаря столкновению с молекулами атмосферных газов на скоростях от 11,2 км/сек и выше, микрометеороид начинает тормозиться. Поскольку торможение происходит на больших высотах, где длина свободного пробега молекулы значительно превышает размер микрометеороида, газодинамические эффекты или отсутствуют или их влияние пренебрежимо мало.

В результате бомбардировки микрометеороида молекулами атмосферы он начинает разогреваться. Этот разогрев сбалансирован между поглощением подводимой энергии за счет повышения температуры и потерями тепла вследствие излучения, фазовых переходов, плавления и испарения. По мере торможения частицы потери тепла начинают преобладать над подводимой энергией и она начинает охлаждаться. Результаты расчетов показывают, что:

а) характерное время высокотемпературного экскурса колеблется от первых секунд для ММ, входящих с небольшими зенитными углами (угол между вертикалью и траекторией ММ), до 10 – 15 секунд для пологолетящих ММ;

б) ММ с большей скоростью вхождения, массой и малым зенитным углом разогревается до более высоких температур, чем ММ с низкой скоростью, малой массой и большим зентным углом в) максимальные температуры, достигаемые в ходе пролета различных ММ, лежат в диапазоне от 2400ОС (частица диаметром 1 мм, вертикально падающая со скоростью 25 км/сек) до 1150ОС (частица диаметром 0,1 мм, падающая со скоростью 12 км/сек под зенитным углом 75О) г) в ходе пролета большинство ММ теряет за счет испарения значительную массу, которая может достигать 99% от первоначальной и в среднем составляя 30 – 50%;

д) при плавлении ММ испытывают большие значения отрицательного ускорения, которое может достигать нескольких тысяч g.

Исходя из вышеизложенного можно полагать, что подавляющее большинство КС не должно содержать реликтовые фазы, даже такие высокоплавкие, как форстерит (Т пл 1890ОС), а значительная часть КС должна иметь состав, сильно модифицированный процессами селективного испарения элементов. Также сильные отрицательные перегрузки должны вызывать сепарацию газовой, жидкой и кристаллической фаз по плотности и трансформацию формы летящего тела.

Силикатные КС, представляющие основную долю КC (>96%), обладают разнообразными структурами, отражающими как историю их нагрева и охлаждения, так и особенности химического состава.

Среди этих КС выделяются САТ сферулы, обогащенные Ca, Al и Ti вследствие интенсивного фракционного испарения, стеклянные КС, сложенные стеклом, иногда с незначительным количеством микрокристаллов оливина, криптокристаллические КС, балочные оливиновые КС, состоящие преимущественно из параллельных полос оливиновых кристаллов с интерстициальным стеклом, порфиритовые оливиновые КС, основными фазами которых являются идиоморфные кристаллы оливина и интерстициальное стекло, эти КС часто содержат реликтовые минералы (в основном форстерит). Полагается, что наибольший нагрев испытали САТ КС, а наименьший – порфиритовые КС. Среди КС наиболее распространены стеклянные (18%), криптокристаллические (13%), балочные (42%) и порфиритовые вместе с КС, содержащими реликтовые минералы (25%), тогда как другие типы встречаются значительно реже [Taylor et al., 2000]. Некоторые высокотемпературные КС содержат газовые полости.

По составу КС, за исключением САТ сферул, близки к хондритовому веществу. Процессы селективного испарения ответственны за потерю таких элементов как Na, K, S, P, отчасти Fe, тогда как Ca, Al, Ti, Mg и Si находятся практически в хондритовых соотношениях.

Мы отмечаем, что фактические данные находятся в некотором рассогласовании с полученными расчетными значениями. Так, предполагая равномерное распределение микрометеороидов по скоростям подхода к Земле и зенитным углам, получим, что содержание ММ, нагретых выше 1890ОС (температуры плавления форстерита) для фракции размером менее 0,1 мм, составит около 20 %, тогда как данные наблюдения для несмещенной антарктической коллекции Южного полюса показывают, что содержание порфировых КС в этой фракции составляет около 60 % [Taylor et al., 2007].

Более того, коллекции ММ содержат непереплавленные ММ, которые испытали нагрев менее 500ОС, что, согласно применяемой модели, практически невозможно. Хотя процессы селективного испарения в КС ответственны за их обеднение умеренно-летучими компонентами, тем не менее отношения рефракторных элементов к Si остается хондритовым, что предполагает низкую летучесть кремния в процессе формирования КС и, соответственно, их более низкие температуры формирования или более короткие времена существования расплава. В любом случае, мантия КС, испытавших высокие температуры (т.н. части стеклянных, криптокристаллических и балочных), которые предсказывает классическая модель, должна быть обогащена рефракторными элементами, чего в действительности не наблюдается.

Согласно используемой модели при достижении температур (~1500ОС), достаточных для плавления хондритового вещества, являющегося исходным для образования КС, в результате торможения потоком набегающего газа КС испытывают сильные отрицательные перегрузки. Подобные перегрузки должны вести к эффективной сепарации газа от силикатного расплава. Тем не менее, газовые пузырьки присутствуют как в стеклянных, так и в балочных КС.

Столь сильное торможение также должно вести к трансформации капли расплава в тонкий диск, который, как нам представляется, будет весьма неустойчив в ходе полета и будет распадаться на фрагменты субмикронных размеров. Далее, подобное изменение формы тела должно также сказаться и на величине аэродинамического торможения – одного из основных параметров классической модели, что не может не отразиться на схеме проведения расчетов.

Таким образом, фактические данные только отчасти согласуются с результатами расчетов по классической модели. В основном это касается того, что для соответствия модели и данных требуется уменьшение максимальных расчетных температур примерно в полтора раза. Далее, классическая модель не учитывает изменение формы летящего тела, которое может кардинально изменить результаты расчетов.

Нами предполагается, что подобные затруднения могут быть сняты или путем моделирования пролета через земную атмосферу более крупных микрометеороидов размером первые миллиметры – первые сантиметры или учетом кинетических эффектов при плавлении и разложении первичных фаз ММ.

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (гранты 09и 11-05-00095) Литература.

1 Love S. G. and Brownlee D. E. Heating and thermal transformation of micrometeoroids entering the Earth’s atmosphere. // Icarus, 1991. V.

89, Р. 26–43.

2. Love S. G. and Brownlee D. E. A direct measurement of the terrestrial mass accretion rate of cosmic dust. // Science, 1993. V. 262. P.550– 553.

3. Taylor S. et al. Types of micrometeorites accreting at South Pole, Antarctica. 2007.// LPSC 38, CD-ROM,

Abstract

# 4. Taylor S. et al. Numbers, types, and compositions of an unbiased collection of cosmic spherules. // 2000. MAPS. V. 55. P. 651–666.

COSMIC SPHERULE FORMATION: MODELLING AND OBSERVATIONS

Badjukov D.D., Khisina N.R.

V.I.Vernadsky Institute of geochemistry and analytical chemistry RAS, Moscow, badyukov@geokhi.ru, Key words: micrometeorites, cosmic spherules, modelling Numerical calculations of micrometeoroids fates during their fly through the Earth atmosphere demonstrate significant losses of their masses due to evaporation, the low number of cosmic spherules with relic minerals, and high values of the deceleration during the melting, what contradicts partially with data on micrometeorite collections. We suppose that it can be connected with disregarding of kinetic effectas and/or larger sizes of micrometeoroids.

ДИАФТОРИТЫ СТАНОВОГО И ТААС-ЮРЭХСКОГО РАЗЛОМОВ

(ВОСТОЧНАЯ СИБИРЬ) Баженова Г.Н.

Институт физики Земли им. О.Ю. Шмидта РАН Ключевые слова: метаморфизм, диафториты Тектонофизический подход к изучению складчатых и разрывных нарушений позволяет наряду с параметрами их формирования оценить последовательность процессов изменения минерального состава и структуры пород в результате флюидно-термического воздействия.

Рассматривается конкретный пример минеральных и структурных преобразований пород в зоне сочленения регионального субширотного долгоживущего Станового разлома (Алданский щит) и более молодого субмеридионального Таас-Юрэхского разлома.

Рассматриваемый район расположен на левобережье среднего течения р. Олёкмы, приблизительно в 50 км к западу от неё.

Неоднократные подвижки вдоль Станового разлома имели место от верхнего архея до настоящего времени и выражены зоной диафторитов шириной от 400 м до 20 км. Диафториты отражают историю жизни этого феномена.

Здесь первичные породы метаморфизованные в условиях гранулитовой и амфиболитовой стадии метаморфизма подверглись более низкотемпературному метаморфизму в условиях эпидотовой, а затем зеленосланцевой фации с образованием диафторитов.

Среди диафторитов Станового разлома в виде редких линз и отдельных обособлений выделяются наиболее ранние высокотемпературные бластомилониты, состоящие из высокотемпературных роговой обманки и биотита и не содержащих среднетемпературных минералов.

Позже образуются средне и низкотемпературные диафториты.

Они представлены актинолитовыми, хлоритовыми, серицитовыми, эпидотовыми сланцами, сильно развальцованными. Плоскости вторичного рассланцевания секут первичную полосчатость пород.

На ранней стадии процесс милонитизации идёт неравномерно сохраняются нераздробленные участки так называемых очаговых милонитов. На конечной стадии образуются мелкозернистые полосчатые альбит-хлорит-серицитовые сланцы с лепидогранобластовой структурой.

На пересечении Станового разлома с Таас-Юрэхским развиты исключительно нерассланцованные тектонические брекчии и катаклазиты. Некоторые обломки их содержат слоистые хлорит-серициткварцевые милониты; в других – наблюдались даже реликты минеральных ассоциаций, характерных для гранулитовой фации метаморфизма. Катаклазиты, имеющие беспорядочную структуру с угловатыми обломками пород сцементированые криптозернистым или очень мелкозернистым материалом, напоминают псевдотахилиты.

Характерна небольшая мощность зон катаклаза достигающая первых десятков метров.

Милониты встречающиеся в зоне Таас-Юрэхского разлома катаклазированы, брекчированы, но не несут признаков перекристаллизации, и регионального рассланцевания, что характерно для глубинных диафторитов Станового разлома.

По данным С.П.Кориковского образование диафторитов Станового разлома происходило в единый гидротермальный цикл в очень глубинных условиях.

Литература 1. Геншафт Ю.С., Баженова Г.Н. Роль сдвиговых напряжений в минеральных преобразованиях // Физика Земли. 2009. № 11. С. 1–6.

2. Кориковский С.П., Казьмин Ю.Б. Диафториты и милониты Станового глубинного разлома (Становой хребет)

О ПРОИСХОЖДЕНИИ ПЛАНЕТ-ГИГАНТОВ В ДВЕ СТАДИИ

И ПРИРОДА ИХ ТВЕРДОГО ЯДРА

Баренбаум А.А.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 7 |
Похожие работы:

«Международная научно-практическая конференция АКТУАЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ МОДЕРНИЗАЦИИ НАУКИ 22 МАЯ 2014Г. Г. УФА, РФ ИНФОРМАЦИЯ О КОНФЕРЕНЦИИ Цель конференции: поиск решений по актуальным проблемам современной наук и и распространение научных теоретических и практических знаний среди ученых, преподавателей, студентов, аспирантов, докторантов и заинтересованных лиц. Форма проведения: заочная, без указания формы проведения в сборнике статей; Язык: русский, английский. Шифр конференции: НК- Сборнику...»

«РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ПУЩИНСКИЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РАН АДМИНИСТРАЦИЯ Г. ПУЩИНО ИНСТИТУТ БИОФИЗИКИ КЛЕТКИ РАН ПУЩИНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ 13-я МЕЖДУНАРОДНАЯ ПУЩИНСКАЯ ШКОЛА-КОНФЕРЕНЦИЯ МОЛОДЫХ УЧЕНЫХ 28 СЕНТЯБРЯ – 2 ОКТЯБРЯ 2009 ГОДА СБОРНИК ТЕЗИСОВ Пущино 2009 РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ПУЩИНСКИЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РАН АДМИНИСТРАЦИЯ Г. ПУЩИНО ИНСТИТУТ БИОФИЗИКИ КЛЕТКИ РАН ПУЩИНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ 13-я ПУЩИНСКАЯ МЕЖДУНАРОДНАЯ ШКОЛА-КОНФЕРЕНЦИЯ...»

«Министерство природных ресурсов и экологии РФ Федеральное государственное унитарное предприятие Всероссийский научно-исследовательский институт геологии и минеральных ресурсов Мирового океана им. академика И. С. Грамберга Совет молодых ученых и специалистов при ФГУП ВНИИОкеангеология им. И. С. Грамберга Материалы IV Всероссийской конференции молодых ученых и специалистов Новое в геологии и геофизике Арктики, Антарктики и Мирового океана Санкт-Петербург 16—17 апреля 2014 г. Санкт-Петербург ФГУП...»

«РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ЮЖНЫЙ МАТЕМАТИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ ВНЦ РАН И РСО-А ПОРЯДКОВЫЙ АНАЛИЗ И СМЕЖНЫЕ ВОПРОСЫ МАТЕМАТИЧЕСКОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ Тезисы докладов международной научной конференции (Владикавказ, Россия, 19–24 июля 2010 г.) Владикавказ ЮМИ ВНЦ РАН и РСО-А 2010 УДК 517 + 519 Порядковый анализ и смежные вопросы математического моделирования: тезисы докладов международной научной конференции (Владикавказ, 19–24 июля 2010 г.). Владикавказ: ЮМИ ВНЦ РАН и РСО-А, 2010. 325 с. c Южный...»

«V Троицкая конференция МЕДИЦИНСКАЯ ФИЗИКА И ИННОВАЦИИ В МЕДИЦИНЕ (ТКМФ-5) 4-8 июня 2012 г. СБОРНИК МАТЕРИАЛОВ ТОМ 2 г. Троицк Московской области 2012 г. ОРГАНИЗАТОРЫ КОНФЕРЕНЦИИ Троицкий научный центр РАН МОНИКИ имени М. Ф. Владимирского Администрация г. Троицка при поддержке Российской академии наук, Российского фонда фундаментальных исследований Министерства образования и науки РФ Правительства Московской области Правительства г. Москвы Ассоциации медицинских физиков России ISBN...»

«Вестник Томского государственного университета. Филология. 2013. №3 (23) МЕЖДУНАРОДНАЯ НАУЧНАЯ КОНФЕРЕНЦИЯ АКТУАЛЬНЫЕ ПРОБЛЕМЫ МОТИВОЛОГИИ В ЛИНГВИСТИКЕ XXI В. (Томск, ТГУ, 24–26 октября 2012 г.) В Томском государственном университете 24–26 ноября 2012 г. состоялась первая Международная конференция Актуальные проблемы мотивологии в лингвистике XXI в.. Конференция была посвящена 95-летию основания историко-филологческого факультета ТГУ. Организатор конференции – коллектив кафедры русского языка...»









 
2014 www.konferenciya.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Конференции, лекции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.