WWW.KONFERENCIYA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Конференции, лекции

 

Лекция 2

Свойства атомных ядер

1. Атомные ядра- связанные системы нуклонов

Единственным стабильным адроном является протон. Его время жизни

> 1032 лет, что неизмеримо превосходит время жизни Вселенной (14 млрд

лет). Среди нестабильных адронов своей аномальной «долгоживучестью»

выделяется нейтрон ( 900с). Неудивительно, что именно эти два бариона

стали «строительным материалом» следующей по масштабам после адронов микроструктуры материи — атомного ядра.

Конечно, сразу возникает вопрос о том, что за силы объединяют протоны и нейтроны в компактные и устойчивые атомные ядра. Во-первых, это очень мощные силы притяжения, создаваемые взаимодействием между кварками, входящими в состав нуклонов. Эти силы настолько велики, что способны удержать на расстояниях 10-12см порядка сотни испытывающих кулоновское отталкивание протонов. Во-вторых, это короткодействующие силы. Их радиус 10-13 см.

Протоны и нейтроны образуют атомные ядра всех химических элементов. Число протонов в ядре определяет атомный номер химического элемента. Характеристики протона, нейтрона и электрона сведены в табл.1.

При описании атомных ядер используют обозначения: число протонов Z, число нейтронов N, массовое число или число нуклонов А = Z + N. Ядра с одинаковым Z называют изотопами, а с одинаковым А — изобарами.

Конкретное ядро (нуклид) чаще всего обозначают AS, где S — химический символ элемента, или просто ( A, Z ). Например, изотоп алюминия, состоящий из 27 нуклонов, из которых 13 протонов, обозначают 27Аl.

Нейтрон в свободном состоянии испытывает -распад:

e+ p n + e (1) за время 900 с и поэтому, на первый взгляд, факт существования атомных ядер выглядит загадочным явлением. Существование стабильных ядер обусловлено тем, что протоны и нейтроны в ядре оказываются связанными.

Это значит, что суммарная масса нуклонов, из которых состоит ядро, превышает массу ядра. Разность этих двух масс, помноженная на с 2, называется энергией связи ядра W :

W = [ Z m p + Nmn М ( А, Z ) ] c 2, (2) где m p, mn и M ( A, Z ) - массы протона, нейтрона и ядра ( A, Z ). Для того чтобы разделить ядро на протоны и нейтроны, нужно как минимум затратить энергию W.

Выясним, например, почему оказывается запрещенным распад нейтрона в простейшем ядре 2Н, которое обычно называют дейтроном и часто обозначают d. Дейтрон представляет собой связанное состояние протона и нейтрона с энергией связи, равной 2,22 МэВ. Это значит, что для разделения дейтрона на составляющие его протон и нейтрон необходимо сообщить дейтрону энергию 2,22 МэВ. После разделения на протон и нейтрон последний испытает -распад по схеме (1). Полная цепочка распада дейтрона будет выглядеть так (3) е При распаде нейтрона выделится энергия ( mn m p m e ) c = 0,78 МэВ.

Из всей разности энергий покоя нейтрона и протона (тп - m p ) с2 = 1,29 МэВ около 0,51 МэВ идет на создание массы электрона (массу электронного антинейтрино можно считать нулевой) и вместо нейтрона появляется протон.

Однако у двух протонов отсутствует связанное состояние. Поэтому создание двух протонов из дейтрона, или по-другому, перестройка дейтрона в два протона, требует 2,22 МэВ энергии. Между тем при распаде нейтрона выделяется лишь 0,78 МэВ, Отсюда следует, что распад нейтрона в дейтроне запрещен законом сохранения энергии. Возникает вопрос, а как же быть с возможностью несохранения энергии, допускаемой квантовой теорией?

Разумеется, виртуальные распады нейтрона будут происходить, но получившиеся при распаде протон, электрон и нейтрино должны практически мгновенно схлопнуться снова в нейтрон.

Таблица 1.

Характеристики протона, нейтрона и электрона Характеристика Протон Нейтрон Электрон Масса mс2, МэВ 938,272 939,565 0, Электрический заряд (в единицах элементарного +1 0 - заряда) Спин (в единицах h) 1/2 1/2 1/ Четность +1 +1 + Статистика Ферми—Дирака Магнитный момент (для нуклонов - в ядерных магнетонах, +2,79 -1,91 + 1, для электрона — в магнетонах Бора) > 1032 лет I026 лет Время жизни 885,7 ±0,8 с > 4, p n Тип распада + e+ e Этот результат можно обобщить и сделать общее утверждение о том, что если энергия перестройки больше, чем выделяющаяся при -распаде нейтрона энергия, то нейтрон в ядре будет стабильным.

Таким образом, существование стабильных нейтронов в атомных ядрах обусловлено тем, что энергия перестройки ядер, соответствующая превращению нейтрона в протон, оказывается больше энергии, выделяющейся при -распаде нейтрона.

Существуют ли ограничения на количества протонов и нейтронов в ядрах? И, если да, то в какой области Z и N расположены устойчивые и сравнительно долгоживущие ядра?

В природе существует и искусственно получено большое число атомных ядер. В настоящее время техника эксперимента позволяет наблюдать и исследовать ядра с Z вплоть до 112-118. Число нуклонов в таких нижний индекс указывает число протонов Z ). Условно все известные ядра можно разделить на 2 группы:

1. Стабильные и долгоживущие ядра (всего их 285). Стабильных ядер 264.

Долгоживущими принято считать ядра с периодом полураспада t1/2 > 5 · 108 лет, что обеспечивает ненулевое процентное содержание этих ядер в естественной смеси изотопов.

2. Радиоактивные ядра (их около 2700). Для этой категории ядер Общую ситуацию с известными атомными ядрами наиболее наглядно можно увидеть на NZ-диаграмме атомных ядер (рис.1). Каждому ядру соответствует определенное положение на плоскости с осями N и Z.



Точками отмечены лишь стабильные и долгоживущие ядра, и совокупность этих точек образует узкую полосу, называемую линией или долиной стабильности. Легкие стабильные ядра ( А < 40) имеют приблизительно равные числа нейтронов и протонов. В области более тяжелых ядер отношение числа нейтронов к числу протонов начинает возрастать и достигает величины 1,6 в районе А = 250. Это изменение отношения N/Z легко понять, если учесть короткодействующий характер ядерных сил и возрастающую роль кулоновского отталкивания протонов с ростом А.

Тяжелые ядра оказываются энергетически более устойчивыми, если содержат большее число нейтронов N по сравнению с числом протонов Z.

Наиболее тяжелыми стабильными ядрами являются изотопы свинца ( Z = 82) и висмута ( Z = 83). Для ядер долины стабильности характерно следующее отношение числа нейтронов к числу протонов:

Добавляя к ядрам, расположенном на линии стабильности, последовательно 1,2,3 и более нейтронов, будем получать их все более тяжелые изотопы. Смещаясь от дорожки стабильности вправо, окажемся в области радиоактивных ядер, перегруженных нейтронами. Их называют нейтроноизбыточными ядрами. Аналогично, добавляя к стабильным ядрам последовательно 1,2,3,... протона, будем «уходить» из области стабильности вертикально вверх, получая вce более тяжелее радиоактивные ядра, перегруженные протонами (протоноизбыточные ядра). Ядра, сильно перегруженные нейтронами или протонами, обычно называют экзотическими ядрами.

Участок NZ-диаграммы, выделенный серым цветом, показывает область известных атомных ядер (их около 3000).

Диаграмму точечным пунктиром ограничивают линии, вдоль которых энергии отделения В п (В р ) нейтрона или протона равны нулю. Энергия отделения нуклона это минимальная энергия, необходимая для его удаления из ядра. Вп = В р = 0 отвечает ситуации, когда добавляемый к ядру очередной нуклон уже не захватывается им и не образует нового более тяжелого ядра. Т.

е. вне линий Вп = 0 и В р = 0 ядро существовать не может. Между линиями Вп = 0 и Вр = 0, где расположена область атомных ядер с энергиями отделения нуклона > 0, по оценкам может быть до 6 500 ядер. Отметим, что линия Вп = смыкается с внешней границей известных ядер в области N < 30 и Z < 20. Это означает, что в этой области практически достигнута граница возможных нейтроноизбыточных ядер. Протоноизбыточные ядра изучены значительно лучше. Линия В р = 0 смыкается с внешней границей известных ядер вплоть Остановимся на понятии энергии отделения нуклона. Ее легко определить через энергию связи ядра W (2). Отделению нейтрона отвечает процесс Энергия, необходимая для этого, определяется разностью масс начального ядра и конечных продуктов (конечного ядра и нейтрона) в энергетических единицах, т.е.

Аналогично, энергия отделения протона Здесь учтено, что энергия связи свободного нуклона нулевая.

Ядро перестает быть связанным, и следовательно существовать, когда энергия отделения нуклона становится меньше нуля:

Аналогичная ситуация имеет место й со связанным в ядре протоном.

Свободный протон стабилен. Внутри же ядра протон может превратиться в нейтрон, испытав распад по схеме Энергию, необходимую для такого превращения, протон «занимает» у других нуклонов ядра. Соответствующий процесс носит название -распада То, что в обычных условиях атомные ядра существуют в окружении электронной оболочки, образуя атомы, открывает возможность распада ядра, атомарных электронов, находящихся на ближайших к ядру оболочках; езахват сводится к следующему превращению протона в ядре:

Его энергетическое условие Однако проблема стабильности ядер имеет много граней и этим далеко не исчерпывается. Мы уже упоминали, что у ядер имеются и другие причины проявления нестабильности.

Выше обсуждалось, что у ядер легче железа удельная энергия связи увеличивается с ростом А. Рост энергии связи с ростом А приводит к тому, что этим ядрам энергетически выгодно объединяться в более тяжелые ядра, так как при этом должна выделяться энергия. Например, два ядра углерода Поэтому, будучи стабильны сами по себе, ядра могут быть нестабильными в системе ядер. Процессы создания новых ядер посредством слияния более легких ядер принято называть синтезом. Аналогичным образом, тяжелым ядрам энергетически выгодно разделиться на два более легких ядра, которые связаны сильнее, чем исходное ядро (процесс деления). Например, ядра Таким образом, как будто, разумные соображения показывают, что мир многообразных ядер должен самопроизвольно превратиться в мир ядер железа, поскольку ядра железа, будучи наиболее устойчивыми, обладают минимумом энергии и не могут ни во что превращаться. Почему же в данном случае квантово-механические флуктуации не делают большинство известных ядер нестабильными так, как это происходит в адронах, подавляющее большинство которых неустойчивы к распаду? М ы уже указывали, что это происходит в тех случаях, когда имеют место запреты на распады. В данном случае такой запрет связан не с законом сохранения некоторого квантового числа, а с необходимостью одноименно заряженным ядрам испытывать кулоновские силы отталкивания. Наиболее простой здесь кажется ситуация с реакциями синтеза. Действительно, например, два ядра углерода С, чтобы слиться в ядро Mg должны сблизиться до расстояния двух радиусов ядра С. В классической механике, скажем, при комнатных температурах до таких расстояний эти ядра вообще не могут сблизиться, так как энергия их кулоновского отталкивания на этих расстояниях многократно превосходит кинетическую энергию теплового движения. Говорят о потенциальном (кулоновском) барьере, препятствующем сближению ядер (рис. 3). В квантовой механике за счет квантово-механических флуктуации эти ядра могут преодолеть кулоновский барьер и проникнуть в область ядерного взаимодействия, где собственно только и может произойти слияние С в ядро 24Mg. Это проникновение через потенциальный барьер двух ядер носит вероятностный характер, и вероятность Р проникновения ядер Св область ядерного взаимодействия оказывается много меньше вероятности одного проникновения за все время существования Вселенной. Таким образом, при обычных для нас температурах превращение мира, состоящего из ядер более легких, чем ядра железа, в «железный мир» теоретически возможно, но требует невообразимо гигантских времен.





В то же время с увеличением температуры (кинетической энергии ядер Екин) Рис. 3. Потенциальный барьер при синтезе легких ядер (слева) и делении тяжелых температурах, которые достигаются внутри звезд (107— 1010 К), легкие ядра в них эффективно объединяются, рождая более тяжелые ядра (так называемый нуклеосинтез).Рассмотрим теперь возможность превращения тяжелых ядер в элементы, группы железа. В случае деления кулоновский барьер играет как будто противоположную роль, и кажется, что он не только не препятствует вылету продуктов деления, но, напротив, способствует «их действительности ситуация принципиально не изменяется по сравнению с синтезом: вероятность прохождения через потенциальный барьер справа налево и слева направо одна и та же. Поэтому, чтобы произошло деление, продуктам деления нужно проникнуть через кулоновский барьер, а вероятность этого проникновения является аномально малой величиной для большинства атомных ядер.

Итак, мы видим, что стабильность мира по отношению к делению и реакциям синтеза в нормальных земных условиях обеспечивается пренебрежимо малой вероятностью проникновения через потенциальный барьер.

Для распада ядра, прежде всего, необходимо, чтобы он был энергетически выгоден. Если рассматривается возможность распада ядра с массой М на конечные продукты с массами mi то необходимое условие такого превращения имеет вид Энергия Q, выделяющаяся при распаде, называется энергией распада, Поиск ядерных превращений, для которых Q>0, позволяет выявить возможные типы распадов атомных ядер. Так, оказывается, что при Z > 60 появляются ядра, нестабильные к-распаду (т.е. к испусканию ядер изотопа гелия 4Не). Например -радиоактивное ядро испускает –частицы с кинетической энергией 1,85 МэВ и периодом полураспада t1/2=2,3•1015лет. Вероятность или t1//2 -распада, как и деления, определяется вероятностью преодоления -частицей потенциального барьера.

Альфа-распад наряду с делением ограничивает возможность существования тяжелых ядер) и, соответственно, химических элементов с Z > 120.

С точки зрения ядерной структуры, нестабильные ядра ничем не отличаются от стабильных. Например, изотоп водорода тритий 3Н является нестабильным с периодом полураспада t 1 / 2 =12,32 года. Единственным отличием этого ядра от стабильного можно считать только то, что оно довольно быстро распадается и необходимо восполнять его запасы, например, в различных устройствах. Физической границей, которая отличает нестабильные ядра просто от неустойчивых систем нуклонов, как мы видели выше, является соотношение времени жизни радиоактивного ядра и характерного ядерного времени яд. Ядрам отвечают системы нуклонов, времена жизни которых > яд. Если время жизни ядра много больше, чем яд, то радиоактивное ядро в отношений ядерных свойств не будет отличаться от стабильного.

Отсюда, в частности, следует, что -распадные процессы не ограничивают возможностей существования ядер. Это связано с тем, что такие процессы протекают по слабому взаимодействию и при выделяющихся в ядрах энергиях не могут привести к временам жизни, сравнимым с яд.

Знание масс атомных ядер чрезвычайно важно для определения возможных способов их распадов и. превращений в различных ядерных реакциях. Сведения о массах ядер содержатся в специальных таблицах. Здесь необходимо отметить, что на опыте как правило, измеряют не массу ядра M ( A, Z ), а массу соответствующего атома атМ(A, Z ). Это объясняется тем, что наиболее точным методом измерения массы является массспектрометрия. В этом методе частично ионизованные атомы подвергаются действию комбинации электрических и магнитных полей и осуществляется прецизионное разделение ионов по отношению масса/заряд. При этом относительная погрешность измерения массы достигает 10-8 – 10-7.

Обычно в таблицах атомных ядер даются не их массы М ( А, Z ) или энергии связи W ( A, Z ) и даже, не массы атомов атМ( А, Z ), а так называемые дефекты (или избытки) масс ( A, Z ). Определим понятие дефекта масс и получим соотношения, с помощью которых, зная дефект массы ( A, Z ), можно быстро получить не только массу ядра М ( А, Z ), но также его энергию связи W ( A, Z ), энергии отделения нуклонов В n, Вр и более сложных объектов х(а, z ), состоящих из z протонов и a — z нейтронов.

Запишем соотношение (2) в виде Переходя от масс ядер М ( А, Z ) к массам атомов М( А, Z ), это соотношение можно переписать следующим образом где me,mH — массы электрона и атома водорода, причем незначительными поправками, обусловленными энергиями связи атомарных электронов и обычно лежащими за пределами точности экспериментальных значений, мы пренебрегаем.

Дефектом (избытком) масс называют величину где u — атомная единица массы. По определению атомной единицы массы дефект массы 12С точно равен нулю ((12С) = 0). Очевидно, Отсюда сразу получаем энергию связи ядра в МэВ, если в этих же единицах взять дефект массы водорода H нейтрона n и ядра(A, Z ). Учитывая, что H = m pc + m ec2 - ис = (938,272 + 0,511 - 931,494) МэВ = 7,289 МэВ, а n = m nc - ис = (939,565 - 931,494)МэВ = 8,071 МэВ, окончательно имеем Для энергий отделения нейтрона, протона и сложного объекта x ( a, z ), получаем выражения (в МэВ):,

ГЛАВНОЕ В ЭТОЙ ЛЕКЦИИ

Протоны и нейтроны образуют атомные ядра всех химических элементов.

Для ядерщиков протон и нейтрон- два состояния одной частицынуклона.

Протоны и нейтроны объединяют в ядрах мощные силы притяженияядерные. Это короткодействующие силы, их радиус порядка 10-15м. Нейтрон в свободном состоянии испытывает - распад за время 900 с. Протон является стабильной частицей. Его время жизни более 1032 лет, что превосходит время жизни Вселенной (около 14 млрд. лет). Внутри ядра распад нейтрона запрещен законом сохранения энергии. Суммарная масса нуклонов, из которых состоит ядро, превышает массу ядра. Разность этих двух масс, помноженная на с2, называется энергией связи ядра. В природе существует и искусственно получено около 3000 атомных ядер.

Условно все известные ядра можно разбить на две группы: 1) Стабильные и долго живущие ( их всего 285). Это ядра с периодом полураспада более 5* лет. 2) Радиоактивные ядра ( их около 2700). Для этой категории ядер период полураспада менее 5*108 лет.

Энергия связи, приходящаяся на один нуклон называется удельной энергией связи. Для большинства ядер удельная энергия мало меняется и равна 8 Мэв на один нуклон. Но встречаются ядра, у которых энергия связи больше, чем у соседних ядер. Эти ядра обладают также увеличенной энергией отделения нуклона и повышенной распространенностью в природе. Такие ядра получили названия магических, а числа протонов и нейтронов в нихмагических чисел: 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126.

Процессы создания новых ядер посредством слияния более легких ядер принято называть синтезом. Аналогичным образом, тяжелым ядрам энергетически выгодно разделиться на два более легких ядра, которые связаны сильнее, чем исходное ядро (процесс деления). Например, ядра изотопов урана U или U могут делиться на два ядра примерно равной массы с выделением энергии 200 МэВ.

Таким образом, как будто, разумные соображения показывают, что мир многообразных ядер должен самопроизвольно превратиться в мир ядер железа, поскольку ядра железа, будучи наиболее устойчивыми, обладают минимумом энергии и не могут ни во что превращаться. Стабильность мира по отношению к делению и реакциям синтеза в нормальных земных условиях обеспечивается пренебрежимо малой вероятностью проникновения частиц через потенциальный барьер.

Задача 1.

Массы нейтрона и протона в энергетических единицах равны соответственно m n = 939.6 МэВ и m p = 938.3 МэВ. Определить массу ядра 2Н в энергетических единицах если энергия связи дейтрона Есв(2,1)=2.2 МэВ.

Решение Масса ядра М ( А, Z ) = Zmp +(АZ)mn Есв (А,Z), где Z и А - соответственно заряд и масса ядра. Тогда для дейтрона М ( 2, 1 ) = 1 938.3 МэВ + 1 939.6 МэВ 2. 2 МэВ = 1875.7 МэВ.

Задача 2.

Масса нейтрального атома 16О mат(А,Z) = 15.9949 а.е.м. Определить удельную энергию связи ядра 16О.

Решение Удельная энергия связи ядра где Есв (А,Z) - энергия связи ядра, A - массовое число. Полная энергия связи ядра Есв (А,Z) = [ Zmp +(АZ)mn mя(А,Z) ] c2= [ Zmp +(АZ)mn mат(А,Z) – Zmе Используя энергетические единицы для масс 1 а.е.м. = 931.49 МэВ, получаем для ядра 16О 8 938.27МэВ (16 8) 939.57МэВ 15.9949 931.49МэВ 8 0.511МэВ Задача 3.

Масса нейтральных атомов в а.е.м.:

Чему равны энергии отделения нейтрона и протона в ядре 16О ?

Решение Энергия отделения нейтрона протона В обеих формулах массы должны быть в энергетических единицах. Для ядра n = 939.6МэВ+(15.0030 а.е.м. – 15.9949 а.е.м.)Х931.5МэВ = 15.6МэВ, р = 938.3МэВ+(15.0001 а.е.м. – 15.9949 а.е.м.)Х931.5МэВ = 15.6МэВ.

Задача 4.

Ядро 27Si в результате - распада 27Si27Al + e++ ve переходит в «зеркальное» ядро 27Al. Максимальная энергия позитронов 3.48 М э В.

Oценить радиус этих ядер.

Решение Разность энергий связи двух зеркальных ядер где R – радиус ядра, е – заряд электрона и Z- атомный номер, в данном случае ядра 27Al, откуда Максимальная энергия спектра позитронов при - распаде E max Q = Есв(А,Z-1) Есв(А,Z) (mnmp) me = Есв(А,Z-1) Есв(А,Z) Тогда для радиуса ядра можно записать следующее соотношение Задача 5.

Определить заряд ядра, имеющего наименьшую массу среди ядер с одинаковыми нечетными значениями массового числа А. Предсказать с помощью полученной формулы характер активности (электронная или позитронная) следующих -активных ядер: 103Ag, 127Sn, 141Cs.

Решение Ядрам с наибольшей энергией связи отвечает наименьшая масса. Поэтому для ядер изобар (атомов с одинаковыми массовыми числами А) всегда имеется ядро с Z0, имеющее наименьшую массу. Для нахождения Z продифференцируем формулу для нахождения массы М ( А, Z ) ( задача1.) и результат приравняем к нулю. Имеем Подставив в (11.1) массу атома Н и массу нейтрона в а.е.м., и решая относительно Z0, получим Если для заданного нуклида (А, Z ) расчет по формуле (11.2) дает Z0 > Z, то для увеличения Z ядро должно испытывать - распад, если же Z0 < Z, то распад.

Ядро 103Ag: Z = 47, а Следовательно, Z0 < Z и ядро 103Ag должно испытывать - распад.

Ядро 127Sn: Z = 50, а Следовательно, Z0 > Z и ядро 127Sn должно испытывать - распад.

Ядро 141Cs: Z = 55, а Следовательно, Z0 > Z и ядро 141Cs должно испытывать - распад.



Похожие работы:

«Л. А. Мечковский, А. В. Блохин ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КУРС ЛЕКЦИЙ В двух частях Часть 1 Феноменологическая термодинамика. Основные понятия, фазовые равновесия МИНСК БГУ 2010 УДК 544(075.8) ББК Рекомендовано ученым советом химического факультета 20 октября 2009 г., протокол № 2 Р е ц е н з е н т ы: доктор химических наук, профессор Е.А. Стрельцов; кандидат химических наук, доцент А.С. Тихонов; Мечковский, Л. А. Химическая термодинамика: Курс лекций. В 2 ч. Ч. 1. / Л.А. Мечковский, А.В. Блохин....»

«СПЕЦКУРС ЭКОНОМИКА ФАРМАЦЕВТИЧЕСКОГО ПРЕДПРИЯТИЯ для студентов 5-го курса по специальности Химия (фармацевтическая деятельность) (разработчик – профессор кафедры радиационной химии и химико-фармацевтических технологий химического факультета БГУ В.Ф.Гореньков. РАЗДЕЛ I. ЛЕКЦИОННЫЙ КУРС ЛЕКЦИЯ 1. СОЗДАНИЕ ОРГАНИЗАЦИИ, ПРЕДПРИЯТИЯ, ЕГО РЕГИСТРАЦИЯ, ИМУЩЕСТВО, ВИДЫ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ 1.1. Закон РБ О предприятиях. 1.2. Предприятие, его главные задачи. 1.3. Виды хозяйственной деятельности. 1.4. Виды...»

«НОУ ВПО ИВЭСЭП НЕГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ИНСТИТУТ ВНЕШНЕЭКОНОМИЧЕСКИХ СВЯЗЕЙ, ЭКОНОМИКИ И ПРАВА ПРАВОВОЕ РЕГУЛИРОВАНИЕ РЫНКА ЦЕННЫХ БУМАГ УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС по специальности 030501.65 Юриспруденция САНКТ-ПЕТЕРБУРГ 2011 ББК 67.402 П 68 Правовое регулирование рынка ценных бумаг: учебно-методический комплекс / Автор - составитель: С. Е. Шурупов. – СПб.: ИВЭСЭП, 2011. – 55 с. Утвержден на заседании кафедры...»

«Лекция № 2 Правовое регламентирование выписывания и отпуска лекарственных средств. План: Фармацевтическая помощь в РФ. 1. Инструкция о порядке назначения лекарственных средств и выписывания рецептов на них. 2. Предельно допустимое количество лекарственных средств для выписывания на один рецепт Формы рецептурных бланков. 4. Правила отпуска лекарственных средств из аптечных организаций. 5. Требования к отпуску наркотических и психотропных средств, лекарственных средств, 6. подлежащих...»

«ЭКОНОМЕТРИКА Лекция 1. § 1. Введение. Список рекомендуемой литературы. Основная. 1. Бородич С.А., Эконометрика. Минск, ООО Новое знание, 2004. 2. Магнус Я.Р., Катышев П.К., Пересецкий А.Л. Эконометрика. Начальный курс. М.: Дело, 2001. 3. Эконометрика: Учебник / Под ред. И.И. Елисеевой. М.: Финансы и статистика, 2006. 4. Катышев П.К., Магнус Я.Р., Пересецкий А.А. Сборник задач к начальному курсу эконометрики. М.: Дело, 2002. Дополнительная. 1. Прикладная статистика. Основы эконометрики: Учебник...»

«Аннотация Издание предназначено для студентов филологических специальностей педагогических вузов и содержит обширный материал, отражающий процесс развития литературы стран Западной Европы, Америки и Азии в ХХ веке. Курс лекций включает в себя наряду с панорамными обзорами национальных литератур (Франции, Англии, Германии, Австрии, Испании, США) монографические главы, посвященные углубленному анализу творчества крупнейших писателей ХХ века (Д. Джойса, В. Вулф, А. Камю, Ж.-П. Сартра, Т. Манна, Ф....»

«Негосударственное образовательное учреждение высшего профессионального образования ИНСТИТУТ ГОСУДАРСТВЕННОГО АДМИНИСТРИРОВАНИЯ Кафедра Уголовно-правовых дисциплин Направление 030900.62 Юриспруденция УГОЛОВНОЕ ПРАВО Лекционный материал Составитель: Читаев Ш.В. Москва 2013 Тема №1. Понятие, задачи и система уголовного права. Наука уголовного права. Принципы уголовного права План: 1. Понятие, предмет и метод уголовного права 2. Система уголовного права 3. Механизм и задачи уголовно-правового...»

«Лекция 11. Ускорители заряженных частиц Введение Субатомная физика отличается от всех других наук одной особенностью: в ней надо рассматривать проявление одновременно трех видов взаимодействия между физическими объектами, причем два вида проявляются только в тех случаях, когда объекты расположены очень близко друг к другу. В биологии, в химии, в атомной физике и физике твердого тела почти полностью господствует дальнодействующее электромагнитное взаимодействие. Явлениями в окружающем нас мире...»

«1 ЛЕКЦИЯ №24 ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА Состав атомных ядер, их классификация Э. Резерфорд, исследуя прохождение -частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт через тонкие пленки золота, пришел к выводу о том, что атом состоит из положительно заряженного ядра и сгружающих его электронов. Проанализировав эти опыты, Резерфорд также показал, что атомные ядра имеют размеры около 10-14–10-15 м (линейные размеры атома примерно 10-10 м). Атомное ядро состоит из элементарных частиц — протонов и нейтронов...»

«357 Лекция XXI. ФОРМЫ ОРГАНИЗАЦИИ ПРОЦЕССА ОБУЧЕНИЯ СУЩНОСТЬ, ФУНКЦИИ, ПРИРОДА УЧЕБНОЙ ФОРМЫ, ОСНОВНЫЕ И ОБЩИЕ ЭЛЕМЕНТЫ ЕЕ СТРУКТУРЫ Форма обучения представляет собой целенаправленную, четко организованную, содержательно насыщенную и методически оснащенную систему познавательного и воспитательного общения, взаимодействия, отношений учителя и учащихся. Результатом такого взаимодействия является профессиональное совершенствование учителя, усвоение детьми знаний, умений и навыков, развитие их...»

«3 Мир России. 2005. № 3 РОССИЯ КАК РЕАЛЬНОСТЬ Общественный договор и гражданское общество А.А. АУЗАН Статья основана на материалах лекции автора, прочитанной в декабре 2004 г. в литературном кафе Bilingue (О.Г.И.) в рамках проекта Публичные лекции. Политру. Первая ее часть — обзор концептуальных представлений о проблемах экономического развития (в каких случаях и как страны преодолевают отсталость, выходят из исторически накатанной, но не ведущей к развитию колеи). Вторая — ясная реконструкция...»

«Машинная графика Computer Graphics Лекция 13. Цвет в машинной графике План лекции • Физика света и цвета • Восприятие цвета человеком • Системы цветовых координат. Графики МКО • HSV и HSL системы • RGB и CMYK системы • Полосы Маха • Устройство монитора Цвет –зрительное ощущение Цвет - одно из свойств материальных объектов, воспринимаемое как осознанное зрительное ощущение. Тот или иной цвет присваивается человеком объекту в процессе зрительного восприятия этого объекта. В большинстве случаев...»

«Федеральное агентство по образованию Федеральное государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Сибирский федеральный университет ТЕОРИЯ И ПРАКТИКА СОЦИОКУЛЬТУРНОГО МЕНЕДЖМЕНТА Курс лекций Укрупненная группа 07000 Культура и искусство Направление 071200.62 Социально-культурная деятельность и народное художественное творчество Факультет искусствоведения и культурологии Кафедра рекламы и социально-культурной деятельности Красноярск 2007 Модуль 1....»

«Экономика в школе Дмитрий Викторович АКИМОВ, старший преподаватель кафедры экономической теории ГУ–ВШЭ и кафедры экономики МИОО Ольга Викторовна ДИЧЕВА, преподаватель кафедры экономической теории ГУ–ВШЭ Лекции по экономике: профильный уровень1 Рыночное равновесие ДЕйстВИЕ КОнКуРЕнтных сИЛ Какую ситуацию на рынке можно назвать равновесием? Мы знаем, что спрос характеризует готовность потребителей купить товар, а предложение – готовность производителей его продать. Тогда под равновесием логично...»

«Цена Кокосового Ореха Рассказ О.Л. Кинга Цена Кокосового Ореха Рассказ О.Л. Кинга Миссионерская Проповедь 1890-х Предисловие к Переизданию Маленькая книга Цена Кокосового Ореха попала мне в руки несколько лет назад. Эта книга сразу же нашла уютное местечко в моем сердце и стала темой моих размышлений. Всегда осознавая значение незначимого на первый взгляд, я понимал, что это маленькое свидетельство возвещает эту истину. Эта правдивая история рассказывает о великой способности нашего Бога брать...»

«РАСПИСАНИЕ Учебных занятий 1 курса геологического факультета на ВЕСЕННИЙ семестр 2012-2013 учебного года Время 101(10) 102 (17) 119(14) 103(13) 111(5) 104(21) 105(13) 112(15) 126(11) 106(16) 107(22) 108(12) 109(20) 110(21) день Время день Ч/н Ч/н Ч/Н с 18.02. практикум ФИЗИКА Минералогия МИНЕРАЛОГИЯ С Ч/Н с 11.02. ОБЩАЯ физфак 339, 4 часа Общая геология КРИСТАЛЛОХИМИЯ с основ.кристал. ОСН. КРИСТАЛ. практикум ГЕОЛОГИЯ 9:00- 9:00доп.гл.) Урусов В.С., Еремин Н.Н. Ряховская С.К. Ч/Н с 11.02. лекция...»

«МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. Ломоносова П.А. Форш       ЗАДАЧИ ПО ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКЕ ДЛЯ ХИМИКОВ                 Москва 2010     Оглавление  Предисловие Глава 1. Ньютоновская механика § 1. Уравнения Ньютона Глава 2. Уравнения Лагранжа § 2. Обобщенные координаты § 3. Уравнения Лагранжа в независимых координатах § 4. Уравнения Лагранжа при наличии диссипативных и электромагнитных сил Глава 3. Интегрирование уравнений движения § 5. Законы сохранения § 6. Одномерное...»

«МИНИСТЕРСТВО СЕЛЬСКОГО ХОЗЯЙСТВА РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ДЕПАРТАМЕНТ НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКОЙ ПОЛИТИКИ И ОБРАЗОВАНИЯ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ АЗОВО-ЧЕРНОМОРСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АГРОИНЖЕНЕРНАЯ АКАДЕМИЯ Кафедра энергетики С.М.ВОРОНИН НЕТРАДИЦИОННЫЕ И ВОЗОБНОВЛЯЕМЫЕ ИСТОЧНИКИ ЭНЕРГИИ (курс лекций) Зерноград, 2008 УДК 631.371 Воронин С.М. Нетрадиционные и возобновляемые источники энергии: Курс лекций. – Зерноград: ФГОУ ВПО АЧГАА, 2008. -...»

«Лекция № 12 Учет движения денежных средств. Учет кассовых операций. План 1. Задачи учета движения денежных средств. 2. Права и обязанности кассира. 3. Виды и порядок учета приходных кассовых операций. 4. Виды и порядок учета расходных кассовых операций. 5. Составление отчета о движении денежных средств. 6. Ревизия кассы и контроль за соблюдением кассовой дисциплины. Литература 1. ФЗ №54 от 22.05.2003г. О применении контрольно-кассовой техники при осуществлении наличных денежных расчетов и (или)...»

«Лекция 1 1. Введение в курс До изучения курса Физика ядра и частиц знания студентов ограничивались двумя типами фундаментальных взаимодействий: электромагнитным и гравитационным. В этом курсе добавятся остальные два – сильное (его проявлением является межнуклонное или ядерное взаимодействие) и слабое. Мы ощущаем их лишь апосредовано. Без них мир бы совершенно другим. Солнце и звезды не могли бы существовать даже без слабого взаимодействия. Основное отличие данного раздела общего курса физики от...»









 
2014 www.konferenciya.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Конференции, лекции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.